sate2010 dynaaminen kentt teoria n.
Download
Skip this Video
Loading SlideShow in 5 Seconds..
SATE2010 DYNAAMINEN KENTTÄTEORIA PowerPoint Presentation
Download Presentation
SATE2010 DYNAAMINEN KENTTÄTEORIA

Loading in 2 Seconds...

play fullscreen
1 / 16

SATE2010 DYNAAMINEN KENTTÄTEORIA - PowerPoint PPT Presentation


  • 144 Views
  • Uploaded on

SATE2010 DYNAAMINEN KENTTÄTEORIA. MAXWELLIN YHTÄLÖT. Staattiset sähkö- ja magneettikentät. Nimitys. Differentiaalimuoto. Integraalimuoto. Staattinen vs. dynaaminen kenttä. Staattinen = ajan suhteen muuttumaton kenttä. sähköstatiikka käsittää vain sähkövarauksia ja sähkökenttiä

loader
I am the owner, or an agent authorized to act on behalf of the owner, of the copyrighted work described.
capcha
Download Presentation

SATE2010 DYNAAMINEN KENTTÄTEORIA


An Image/Link below is provided (as is) to download presentation

Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author.While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server.


- - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - E N D - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - -
Presentation Transcript
staattiset s hk ja magneettikent t
Staattiset sähkö- ja magneettikentät

Nimitys

Differentiaalimuoto

Integraalimuoto

SATE.2010.01 / mv

staattinen vs dynaaminen kentt
Staattinen vs. dynaaminen kenttä
  • Staattinen = ajan suhteen muuttumaton kenttä
  • sähköstatiikka käsittää vain sähkövarauksia ja sähkökenttiä
  • magnetostatiikka käsittää vain magneettivarauksia tai sähkövirtoja (vakio tasavirta)
  • Dynaaminen = ajan mukana muuttuva kenttä
  • mitä nopeammin sähkökenttä vaihtelee ajan suhteen, sitä voimakkaamman magneettikentän se synnyttää; ja päinvastoin

SATE.2010.01 / mv

dynaamiset s hk ja magneettikent t
Dynaamiset sähkö- ja magneettikentät

Nimitys

Differentiaalimuoto

Integraalimuoto

SATE.2010.01 / mv

biot n ja savartin laki
Biot´n ja Savartin laki

Suoran pitkän virtajohtimen magneettikentän laki:

1. Kentän suunta saadaan oikeankäden säännön mukaisesti

2. Kentän voimakkuus on verrannollinen virtaan I ja kääntäen verrannollinen etäisyyteen R

SATE.2010.01 / mv

biot n ja savartin laki1
Biot´n ja Savartin laki

Yleisessä muodossa:

SATE.2010.01 / mv

amp ren laki staattinen tilanne
Ampèren laki (staattinen tilanne)

Kahden samansuuntaisen suoran virtajohtimen välisen voiman laki:

1. Yhden suuntaiset suorat virtajohtimet vetävät toisiaan, jos virrat ovat samansuuntaiset

2. Johtimen osaan vaikuttava voima F on verrannollinen osan pituuteen L ja kumpaankin virtaan I1 ja I2 sekä kääntäen verrannollinen johdinten välimatkaan R

SATE.2010.01 / mv

amp ren laki staattinen tilanne1
Ampèren laki (staattinen tilanne)

Suljettu viivaintegraali magneettikentän voimakkuuden tangentiaalisesta komponentista

=

kokonaisvirta ko. viivaintegraalin sisään jäävässä alueessa

SATE.2010.01 / mv

amp ren lain sovelluksen ehdot
Ampèren lain sovelluksen ehdot
  • Kunkin pisteen suljetulla reitillä H tulee olla joko tangentiaalinen tai normaali reitille

H on yhtä suuri jokaisessa reitin pisteessä, missä H on tangentiaalinen

SATE.2010.01 / mv

magneettikent n voimakkuuden h roottori staattinen tilanne
Magneettikentän voimakkuuden H roottori (staattinen tilanne)

Ampèren lain mukaisesti:

SATE.2010.01 / mv

amp ren lain siirrosvirta
Ampèren lain siirrosvirta

Sähkövaraus aiheuttaa sähkövuon

Sähkövirran jatkuvuuslaki:

Sähkövuon muutostermi = sähköinen siirrosvirta

Ampéren laki:

J

D

r

H

SATE.2010.01 / mv

varauksien h vi m tt myyden laki
Varauksien häviämättömyyden laki

Todistus Gaussin integrointilausetta käyttäen:

Eli: pinnan S läpi ulos tuleva kokonaisvirta I vastaa sisäpuolisen tilavuuden kokonaisvarauksen Q pienenemistä.

  • Virta muodostuu varauksien liikkeestä
  • Varaukset eivät synny tyhjästä eivätkä häviä

SATE.2010.01 / mv

esimerkki levykondensaattori
Esimerkki: levykondensaattori

Sekä pinta-alaa S1ettäS2rajoittaa ääriviiva C.

Levyjen ulkopuolella D = 0.

C

Levyjen välissä J = 0.

S1

ic

S2

e

iD

e

SATE.2010.01 / mv

esimerkki levykondensaattori1
Esimerkki: levykondensaattori

Piirianalyysiä soveltaen:

Kondensaattorin kapasitanssi:

Jännitelähteen antama virta:

Levyjen välissä:

C

S1

ic

S2

e

iD

e

SATE.2010.01 / mv

siirros ja johdevirran suhde materiaaleissa
Siirros- ja johdevirran suhde materiaaleissa

Ideaalijohteissa: i = ic ja iD = 0.

Ideaalieristeessä: i = iD ja ic = 0.

Jos kyseessä ’huono’ johde tai eriste:

Joten:

SATE.2010.01 / mv

faradayn laki
Faradayn laki

Jos pintaa lävistävän magneettivuon tiheys muuttuu, syntyy sähkökentänvoimakkuus

Indusoituva jännite:

Faradayn laki:

SATE.2010.01 / mv