1 / 15

3.2. A termodinamika első főtétele

Az energia megmaradásának törvénye A belsőenergia értelmezése 3.2.1. Az I. főtétel zárt rendszerre 3.2.2. Az I. főtétel mozgó rendszerre 3.2.3. A nyitott rendszer munkája 3.2.4. Az I. főtétel nyitott rendszerre. 3.2. A termodinamika első főtétele. Az első főtétel lényege.

hunter
Download Presentation

3.2. A termodinamika első főtétele

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. Az energia megmaradásának törvénye A belsőenergia értelmezése 3.2.1. Az I. főtétel zárt rendszerre 3.2.2. Az I. főtétel mozgó rendszerre 3.2.3. A nyitott rendszer munkája 3.2.4. Az I. főtétel nyitott rendszerre 3.2. A termodinamika első főtétele

  2. Az első főtétel lényege A rendszerben tárolt energia mennyiségét csak a falon keresztüljutó munka, hő, és/vagy az anyag által átvitt energia változtatja meg. A tárolt energia extenziv állapotjelző. U=U(állapotjelzők)=U(T,V)=U( , ) Munka Hő Hő Anyag

  3. A molekulák kinetikus energiája Haladó mozgás Forgó mozgás Rezgés A molekulák potenciális energiája A kémiai kötések energiája Atomszerkezeti energiák A belsőenergia összetevői

  4. 2 T p 2 1 p2 Q12 1 p1 L12 S V2 V1 V 3.2.1. Az I. főtétel nyugvó zárt rendszerre U2(T2,V2)-U1 (T1,V1)=Q12+L12

  5. L12 Q12 3.2.2. Az első főtétel mozgó zárt rendszerre  E = U+1/2mw2+mgz U2-U1+1/2m(w22-w21)+mg(z2-z1) = Q12+L12 u2-u1+1/2 (w22-w21)+g(z2-z1) = q12+l12

  6. 3.2.3. Nyitott rendszerek L12 p1, T1, V1, m p2, T2, V2, m 1 állapotú belépő közeg 2 állapotú kilépő közeg Q12

  7. A be és kilépő tömegáram állandó A be és kilépő tömegáram egymással egyenlő Az állapotjelzők időben állandók A kölcsönhatások intenzitása időben állandó Stacionárius a nyitott rendszer ha:

  8. A stac. nyitott rendszer munkája három részmunkából tevődik összeA/ Belépési munka 1 állapotú közeg 1 állapotú közeg V1 p Belépési v. betolási munka: Lbe=-p1V1 p 1 Lbe V

  9. B/ A zárt rendszer fizikai munkája 2 állapotú közeg 1 állapotú közeg 2 1 V1 p 2 p L12f=-pdV 1 L12f V

  10. C/ Kilépési munka 2 állapotú közeg 2 állapotú közeg 2 1 p 2 p Lki=p2V2 Lki 1 V

  11. A stac. nyitott rendszer munkája tehát: L12=Lbe+L12f+Lki A stac. nyitott rendszer munkája a technikai munka L12t=p2V2- pdV-p1V1

  12. p 2 p 1 V L12t=Lbe+L12f+Lki= Vdp

  13. 1 2 Q 3.2.4. Az első főtétel nyitott rendszerre L • E1+ p1V1+L12t+Q12=E2+p2V2 • 1/2mw12+mgz1+U1+p1V1+ L12t+Q12= 1/2mw22+mgz2+U2+p2V2 • 1/2mw12+mgz1+H1+ L12t+Q12= 1/2mw22+mgz2+H2 • 1/2w12+gz1+h1+ l12t+q12= 1/2w22+gz2+h2 • H2 - H1= L12t+Q12 • h2-h1=l12t+q12

  14. 3.2.5. A fajhő • Definició: dq=c dT (du=dq+dl; dh=du+dpv) • ha v=áll. dl=0, dq= du=cv dT • cv = (du/dT)v • ha p =áll. dl=-p dv, dq= du+ p dv =dh =cp dT • cp= (dh/dT)p

  15. #

More Related