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La conservazione della quantità di moto. Caterina Petrucci & Luca Grimaldi. I principio della dinamica. Un corpo libero che ad un certo istante ha una velocità , mantiene indefinitamente (fino a che resta libero) il suo stato di moto rettilineo ed uniforme ( si mantiene costante) .

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Presentation Transcript
la conservazione della quantit di moto

La conservazione della quantità di moto

Caterina Petrucci

&

Luca Grimaldi

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I principio della dinamica

Un corpo libero che ad un certo istante ha una velocità , mantiene indefinitamente (fino a che resta libero) il suo stato di moto rettilineo ed uniforme ( si mantiene costante).

quantità di moto:

II principio della dinamica:

è una formulazione più generale rispetto a

perché resta inalterata

in meccanica relativistica.

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impulso della forza:

teorema dell’impulso:

l’impulso che la forza trasmette al corpo tra gli istanti t1 e t2 è uguale alla variazione

che la quantità di moto del corpo subisce nello stesso intervallo di tempo.

Forze impulsive: hanno effetto per un tempo molto piccolo rispetto a quello su cui viene osservato il fenomeno

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III principio della dinamica

Se un corpo 1 esercita su un corpo 2

una forza anche il corpo 2 esercita su 1

una forza

di uguale intensità e verso opposto.

 Le forze che agiscono su un corpo derivano dall’interazione di questo con altri corpi.

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Sistema isolato: insieme di corpi sui quali non agiscono forze esterne (forze non di mutua interazione) oppure queste hanno risultante nulla o trascurabile rispetto a quelle interne.

Conservazione della quantità di moto

in un sistema meccanicamente isolato la

quantità di moto totale si conserva

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APPLICAZIONI

In alcuni casi (tipicamente quando sono in gioco forze impulsive) il principio di

conservazione della quantità di moto consente di dedurre alcune proprietà

del moto senza conoscere il dettaglio delle interazioni in gioco.

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Sistemi di riferimento

quantità

di moto:

sistema del centro di massa

  • per un sistema isolato di corpi

vale il teorema di Koening:

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ESEMPI DI APPLICAZIONE

Carrello su binario liscio

All’inizio m+M in moto con v.

Quindi m acquista w rispetto al carrello, opposta a v.

Quanto vale V ?

Uomo e carrello interagiscono con forze di attrito delle quali non conosciamo nessun dettaglio.

V > v per compensare la spinta

dovuta alla variazione del moto dell’uomo.

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Esplosioni: eventi in cui da un corpomonolitico si separano, a causa di forze interne, uno o più frammenti

se v1 è la velocità con cui il proiettile esce dalla canna del fucile, la velocità di rinculo v2 è data dalla relazione:

cioè i corpi si respingono con velocità inversamente proporzionali alle loro masse.

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Motore a razzo

L’espulsione del gas prodotto dalla

combustione crea una reazione di spinta

sul razzo che ne fa aumentare la velocità.

 Indichiamo con M(t) la massa e con V(t) la velocità del razzo ad un certo istante t.

 Il gas viene espulso a velocità w costante rispetto al razzo, e pari a (–w+V) rispetto

al suolo, in quantità –dM (dM è negativa) per ogni intervallo di tempo dt.

 All’istante t+dt la massa del razzo sarà M+dM e la sua velocità V+dV.

Il sistema razzo – gas espulso è isolato vale il principio di conservazione della quantità di moto

trascurando il prodotto di due

differenziali si ottiene:

Integrando tra l’istante in cui la massa del razzo è M0 e la sua velocità V0 si ricava:

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URTO: interazione di durata tanto breve da rendere ininfluente il contestuale effetto di eventuali forze esterne rispetto all’evoluzione del fenomeno, cioè nella quale intervengano soltanto forze di tipo impulsivo.

 le esplosioni possono essere considerate urti in cui tutte le velocità iniziali sono nulle.

Se le forze di interazione sono conservative si mantiene costante

e gli urti sono detti elastici. In questi urti i corpi rimbalzano senza subire

deformazioni permanenti e senza generare calore.

Esempio di due sfere che si urtano rotolando sul piano di un biliardo

 attrito trascurabile (in realtà è necessario perché le sfere rotolino)

 peso compensato dalla reazione vincolare del piano

il sistema è isolato.

Urto centrale: urto tra due corpi con

velocità iniziali dirette lungo la congiungente

i loro centri.

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URTI ELASTICI

le due incognite v’1 e v’2si ricavano dalle due equazioni di conservazione:

 il moto risulta completamente definito.

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URTI ELASTICI CENTRALI

 sono monodimensionali

Urto elasticocentrale di due biglie di massa uguale:

m1= m2 

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Urto elastico centrale di una biglia contro una ferma (v1>0, v2=0):

m1 > m2

in particolare sem1 >> m2 

m1 < m2

in particolare sem1 << m2 

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URTI ELASTICI NON CENTRALI

m1 = m2, v2= 0

m1 << m2

 in ogni caso nel sistema del centro di massa:

q

-q

q’

-q’

prima

dopo

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non si conserva urtianelastici

Urti totalmente anelastici

 il moto dopo l’urto è completamente definito con

si ha la massima dissipazione di energia cinetica

poiché, essendo wi’=0 nel sistema del centro di massa

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impulso di un fotone:

conservazione quantità di moto relazione di Einstein

 il corpo è fermo sia prima sia dopo l’assorbimento dei due

pacchetti d’onda di energia E=hn

Il sistema S vede il sistema S’ muoversi con velocità di modulo V << c

 il corpo si muove con la stessa velocità(v=V) sia prima sia dopo l’assorbimento dei due pacchetti d’onda

 i due pacchetti d’onda presentano una componente longitudinale dell’impulso pari a Ev/2c2

 è validala conservazione della quantità di moto totale:

q + Ev/c2 =q’

Dq = q’-q = v·Dm = Ev/c2

 se un corpo assorbe un’energia E la sua massa

aumenta di Dm = m’-m = E/c2

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energia di riposo:

 energia non relativistica:

grandezze cinematiche relativistiche

energia:

massa:

energia cinetica:

quantità di moto:

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Effetto Compton

conservazione della quantità di moto

conservazione dell’energia

tre equazioni scalari nelle quattro incognite

’, v,  e   tipicamente si assume  come

parametro e si ricavano ’, v e .