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La stabilité verticale

La stabilité verticale. Effet de ls subsidence sur la stabilité. A’. A. w. w’. Critère de stabilité. Soit. Le gradient thermique de la particule en ascension. Le gradient thermique de l ’air qui descend. Exemples. A ’ > A, w’ < w ?. Exemples. A > A ’, w ’> w ?. Exemples.

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Presentation Transcript


  1. La stabilité verticale

  2. Effet de ls subsidence sur la stabilité A’ A w w’

  3. Critère de stabilité Soit Le gradient thermique de la particule en ascension Le gradient thermique de l ’air qui descend

  4. Exemples A ’ > A, w’ < w ?

  5. Exemples A > A ’, w ’> w ?

  6. Exemples Absolument instable

  7. Exemples Absolument stable

  8. Entraînement Jusqu ’à maintenant nous avons supposé qu ’il n ’y a pas de mélange entre une particule d ’air et l ’environnement. Au niveau de convection libre, la particule serait instable et il aurait de formation de cumulus. Le sommet de nuage se situerait au tour du niveau d ’équilibre ...

  9. pNE Niveau d ’équilibre A+ pNCL Niveau de convection libre pNCA Niveau de condensation par ascension A- Formation de nuages de type cumulus T(p) T’(p) p0 TD TD Niveau de référence

  10. Entraînement On sait cependant que le mélange entre les particules d ’air nuageux et l ’air environnant n ’est pas négligeable, surtout au sommet de la masse en ascension (turbulence dynamique et thermique…) On appelle entraînement l ’incorporation dans le nuage d ’une certaine masse de l ’air environnant pendant le déplacement vertical des masses nuageuses. On parlera de détraînement quand des parties du nuage se détachent du nuage et s ’évaporent à cause du mélange avec l ’air environnant qui est,en générale, plus sec et plus froid.

  11. Entraînement Le processus thermodynamique qui correspond a ce phénomène est un processus qui peut être divisé en deux sous processus: 1) mélange avec condensation / évaporation 2) ascension pseudo adiabatique

  12. Entraînement 1) mélange isobarique avec condensation / évaporation masse d ’air environnant: dm = dmd + dmv, T ’, p, r ’ Masse d ’air nuageux m = md + mv + mw

  13. Changement de température du à l ’entraînement: Puisque le processus est pseudo adiabatique tout la chaleur mise en jeu est puisée dans l ’énergie interne du système De la première loi de la thermodynamique

  14. Changement de température du à l ’entraînement: DEMO

  15. Coefficient d ’entraînement Gradient thermique d ’une particule avec entraînement

  16. Taux de refroidissement adiabatique

  17. Taux de refroidissement adiabatique pour l ’air humide saturé

  18. Gradient thermique d ’une particule avec entraînement T ’ = température de l ’air environnant

  19. Entraînement

  20. Représentation dans le téphigramme Transparents pp 53 et 54 ET

  21. Taux de précipitation maximum Taux de précipitation R : La quantité de masse d ’eau qui traverse la surface unitaire, par unité de temps. R [kg m-2 s-1] R [mm h-1] 1 m2

  22. Taux de précipitation maximum Considérons une masse d ’air saturée: La masse d ’air est en convection et monte à une vitesse w Quelle est le taux maximum de précipitation que nous pouvons avoir provenant de ce nuage ?

  23. Taux de précipitation maximum 1) Toute l ’eau que se condense précipite + 2) Il n ’y a pas d ’entraînement ni des échanges de chaleur avec l ’environnement Processus pseudo adiabatique

  24. Processus pseudo adiabatique Équation hydrostatique Taux de précipitation maximum

  25. Taux de précipitation maximum

  26. Taux de précipitation maximum Si la particule d ’air se déplace une vitesse w dz = wdt

  27. Taux de précipitation maximum Taux de précipitation : quantité d ’eau précipitant par unité de surface et par unité de temps

  28. est numériquement égale à [1 mm] Pourquoi ? Taux de précipitation maximum

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