1 / 35

Центральность в А-А столкновениях

Центральность в А-А столкновениях. Корреляция множественности частиц с прицельным параметром между ядрами в А-А столкновениях Или масштабирование – пропорциональность N ch величинам < T coll ( b) > или < N wound ( b) >. N ch  < T coll ( b) > или N ch  < N wound ( b) >.

vilina
Download Presentation

Центральность в А-А столкновениях

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript

  1. Центральность в А-А столкновениях • Корреляция множественности частиц с прицельным параметром между ядрами в А-А столкновениях • Или масштабирование – пропорциональностьN ch величинам < Tcoll(b) > или< N wound (b)> N ch< Tcoll(b) > или N ch< N wound (b)>

  2. Preliminary  sNN = 200 GeV N charge Центральность в Аu + Au столкновениях Центральные Классы центральности:ch / geom % geom = 2  (r 0 (A 1/3 + B 1/3)) 2 , r 0 =1.13 fm Периферические

  3. <Nbin> и <Npart> sNN = 200 GeV Monte Carlo Glauber Calculation, Au+Au Woods-Saxon Parameters: 0 = .169346 nucleons/fm3, r0 = 6.38  0.06 fm, c0 = 0.535  0.027 fm Cross-sections: NN = 42  1 mb, geo = 7.2  0.4 b

  4. Результаты Au+Au столкновений (PHOBOS)при разных энергиях The Return of the Wounded Nucleon Model… Bialas & Czyz 1976, Elias et al 1978 Backer, QM-2002 Число заряженных частиц к числу участвующих пар нуклонов <N part> не зависит от центральности столкновений, т.е. N ch< N part> и растет с ростом s

  5. _ pp Отсутствие пропорциональностиN ch<N part> для области ||<1 M.Baker, QM2002 PHOBOS Au+Au 200 GeV PRC 65 (2002) 061901R 130 GeV 19.6 GeV preliminary dN AA /d  = { (1 – x(s)) < Tcoll > + x (s) < N wound > } dN pp /d  D.Kharzeev, nucl-th/0211083

  6. Эволюция подавления адронов при высоких рТ STAR PHENIX Чем больше <N part> , тем больше центральность A-A столкновения и меньше выход частиц

  7. А-А столкновения Зависимость отPT и от центральности <N part> = <Nwound>

  8. Выход частиц, модифицированный ядром, в А+А отношение выхода частиц в А+А и в р+р столкновениях, отнесенное к геометрическому «перекрытию» областей двух ядер <TAA> =<Tcoll> STAR, Au+Au  charge particles PHENIX, Au+Au  0

  9. Зависимость RAA (pT) от энергии для центральных А-А столкновений S.Margets,CMS-DELPHY, 2003 PHENIX Au+Au N coll  N part  Самый впечатляющий результат – выход на scaling по <N part > !!!

  10. AA Leading Hadrons in Fixed Target Experiments Central Pb+Pb collisions at SPS p+A collisions: SPS: any parton energy loss effects buried by initial state multiple scattering, transverse radial flow,… Multiple scattering in initial state(“Cronin effect”) S.Margets (STAR),CMS-DELPHY, 2003

  11. Зависимость подавления заряженных адронов от быстроты  R CP(pT)for =0 / =2.2 BRAHMS Нет уменьшения выхода частиц с ростом pT при  =2.2 в центральных столкновениях!

  12. Вопросы При большихPT>4 ГэВ N ch< N wound >, но не N ch< Tcoll > • Почему N ch< N wound >считается подавлением выхода частиц в плотной адронной среде, рожденной в А+А столкновении ? • Не является ли этот эффект проявлением поглощения в ядерной среде в начальной стадии А+А столкновения?

  13. А-А столкновения Зависимость от сорта частиц. Химический потенциал.

  14. Ratio antibarion/barion Отношение систематически увеличивается с ростом числа странных кварков и с ростом энергии! STAR QM Poster on19.6 GeV data: D. Cebra

  15. (p - p) Net protons= Np-Npbar • Net protons at ycm decreasing with increasing energy 130 GeV Au+Au

  16. A.D.Panagiotou, P.G.Katsas hep-ph/0212082 Фазовые переходы при конечной барионной плотности А-А столкновения  s - strange chemical potential q=u,d - quark chemical potential HG – hadron gas DQM – deconfined quark matter QGP – quark-gluon plasma

  17. Отношение выходов адронов, отнесенное к числу бинарных столкновений для центральных и периферических соударенийR CP PHENIX STAR Подавление сильнее для мезонов, чем для барионов В области p T= 2-4 ГэВ/с нет подавления барионов в сравнении с мезонами, что противоречит наблюдениям в р + р и е++ е-столкновениях, где р/ ~ 0.1-0.3

  18. Non-central Collisions z x y Elliptic Flow Geometry of Heavy Ion Collisions

  19. Азимутальная корреляция адронов, отобранных вдоль лидирующих частиц: сигнал струй ? Центральные – нет back-to-back пиков ! Периферические – 2 пика: 0 и 3.14 Гистограмма – данные р+р, кривая – оценка фона в А-А, точки – лидирующие частицы

  20. Коллективный эллиптический поток, v2Сравнение с расчетами в гидродинамической модели PHENIX STAR Несоответствие расчетам при рТ> 3 GeV/c

  21. Зависимость от <N part> и отпсевдо-быстроты Существенное уменьшение v 2с ростом | | - противоречие идее инвариантности  - зависимости в продольном направлении по 

  22. Коллективный эллиптический поток, v2Гидродинамика + погашение струй A.Steinberg (BNL), nucl-ex/0105013 Сравнение v2(pT) для заряженных частиц с расчетом по гидродинамике с учетом погашения струй (Gyulassy, Levai, Vitev. NPB571(2000)197 )

  23. Выход на плато для KSиΛ (pT scale) • В чем физическая причина насыщения v2и подавления RAA? • Как тип частицы влияет на pT scale? • pTmeson≈2·pTparton? • pTbaryon≈3·pTparton? • Насыщение v2и спад RAAс ростом pT коррелируют. S.Margets (STAR),CMS-DELPHY, 2003 24

  24. А-А столкновения Результаты d+A столкновений

  25. Результаты d-A столкновений(нет плотной горячей материи) Центральные A-A столкновения (h+ + h-)/2, STAR (h+ + h-)/2, BRAHMS • Ядерный фактор R(d+Au) усиливается в сравнении с p+p, (Кронин эффект), • выше pT=2.5 ГэВ/сядерный фактор R dAu =1.4 и уменьшается к 1. • Азимутальная корреляция подобна р+р столкновениям

  26. А-А столкновения Размеры системы адронов после вымораживания.

  27. Outline of a heavy ion collision pre-collision QGP (?) and parton production hadron reinteraction hadron production (very) early environment dN/dt time STAR QM Talk: F. Retiere Chemical freeze out Collision images: S. Bass Kinetic freeze out

  28. See for instance: Wong, p 431-475 HBT интерферометрия • In 1956 R. Hambury-Brown and R.Q. Twiss measured the size of a star using the Bose-Einstein correlation between pairs of photons. [R. Hambury-Brown and R.Q. Twiss, Nature 178 (1956) 1046] • The method was first applied in particle physics in 1960 by G. Goldhaber, S. Goldhaber, W. Lee and A. Pais, who studied the correlations of pairs of pions in proton-antiproton collisions. [G.Goldhaber et al., Phys. Rev. 120 (1960) 300] e.g.: • where: • q : four-momentum difference • k1, k2: four-momenta of two bosons • R : source dimensions (4-vector) • l : chaoticity parameter; 0 < l < 1

  29. Freeze-out conditions • The information from the HBT radii provides a relation between the transverse flow velocity bT and freeze-out temperature TF • This information can be combined with that coming from the particle spectra to get an estimate of the freeze-out parameters: In the intersection region: TF 120 MeV bT 0.55 [H.Appelshäuser et al. (NA49), Eur. Phys. J. C 2 (1998) 661] [B.Tomášik et al., nucl-th/9907096]

  30. Evolution time scale from STAR data ? Balance function Chemical freeze out??? Resonance survival Rout, Rside Rlong (and HBT wrt reaction plane) dN/dt time 5 fm/c 1 fm/c 10 fm/c 20 fm/c STAR QM Talk: F. Retiere Kinetic freeze out

  31. Two-Pion HBT for Au+Au at 130 and 200 GeV Radii increase with centrality; decrease with increasing <mT> RO/RS < 1 Sinyukov* fits: A~t0 (source lifetime) t0 (central) = ~10 fm/c t0 (midcentral) = ~9 fm/c t0 (peripheral) = ~8 fm/c (side) (out) (*Makhlin and Sinyukov, Z.Phys. C39, 69 (1988)) (see Talk by M. Lopez-Noriega)

  32. Сдвиг массы 0 (770) в p+p и Аu+Аu столкновениях при s = 200 ГэВ, 3.3<|  |<5.0 J.Adams et al (STAR), nucl-ex/0307023  сдвиг   50 MeV !!! 1.Эффект перерассеяния  2. Взаимодействие с ядерной материей

  33. A) Заключение • При усреднении по PT результаты N ch(s) для А + А и e++eсовпадают • Выход hи 0при высоких PT > 4 ГэВ/с подавлен в (А+А) центральных столкновениях в 4-5 раз в сравнении с р+р и (А+А) периферическими столкновениями • Среднее значение < PT >АА растет с N ch иsи < PT >ee< PT >АА< PT >pp • В промежуточной области p T= 2-4 ГэВ/с нет подавления барионов в сравнении с мезонами, что противоречит наблюдениям в р + р и е++ е- столкновениях, где р/ ~ 0.1-0.3

  34. B) Заключение • Азимутальные корреляции back-to-back для адронов с лидирующими частицами подавлены для (А+А) центральных столкновений • В холодной ядерной материи, образуемой в (d+A) столкновениях, рождение частиц подобно наблюдениям в (р+р) и (р+А) соударениях • Большинство фактов, свидетельствует о том, что в начальной стадии А-А взаимодействия имеетсяплотная среда, в которой рожденные партоны теряют свой энергию из-за перерассеяний, что приводит к подавлению выхода частиц и к насыщению эллиптического потока v2(pT)

More Related