1 / 21

А.В. Орешина , Б.В. Сомов Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга

РЕЛАКСАЦИЯ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА В УСЛОВИЯХ СОЛНЕЧНЫХ ВСПЫШЕК. А.В. Орешина , Б.В. Сомов Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга Московского Государственного Университета им. М.В. Ломоносова.

nickan
Download Presentation

А.В. Орешина , Б.В. Сомов Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. РЕЛАКСАЦИЯ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА В УСЛОВИЯХ СОЛНЕЧНЫХ ВСПЫШЕК А.В. Орешина, Б.В. Сомов Государственный астрономический институт им. П.К. Штернберга Московского Государственного Университета им. М.В. Ломоносова

  2. ЦЕЛЬ РАБОТЫ:Определение физического механизма переноса тепла из сверхгорячего (T > 108К) пересоединяющего токового слоя в окружающую слой плазму атмосферы Солнца. • ЗАДАЧИ: • 1) Расчёт распределения температуры в окрестности токового слоя при • классической теплопроводности, • аномальной теплопроводности, • теплопроводности с учётом релаксации теплового потока. • 2) Анализ преимуществ и недостатков каждого подхода. • 3) Выбор вида теплового потока, наилучшим образом описывающего рассматриваемый процесс.

  3. 1. РАСПРОСТРАНЕНИЕ ТЕПЛА ВДОЛЬ ТРУБКИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Время контакта трубки с ТСt ~ 7 c.

  4. Наблюдаемое распределние температуры Градиент температуры направлен к токовому слою. footpoints temperature increase 10-12 keV 8-10 keV 12-14 keV 14-16 keV 16-20 keV 12-14 keV (Sui & Holman, ApJ, 2003)

  5. Математическая постановка задачи Уравнение теплопроводности: Здесь - внутренняя энергия единицы объёма плазмы, - поток тепла.

  6. 2. КЛАССИЧЕСКАЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ Распределение температуры вдоль трубки магнитного поля 0.7 cек 7 14 21 Слишком высокая скорость фронта волны.

  7. Проверка условий применимости классической теплопроводности Закон Фурье выведен в предположении, что функция распределения электронов слабо отличается от максвелловской – слишком строгое ограничение в условиях солнечных вспышек.

  8. По известному решению T=T(l,t), полученному для классической теплопроводности, вычислим • классический тепловой поток • характерный масштаб изменения температуры • характерное время изменения температуры • аномальный тепловой поток • насыщенный тепловой поток • длину свободного пробега электрона • время электронных столкновений

  9. Характерные времена задачиоказываются меньше времени электронных столкновений. tT tee 7 сек 0.7 сек

  10. Характерные масштабы оказываются меньше длины свободного пробега электрона. le lT 7 сек 0.7 cек

  11. Классический тепловой поток превосходит аномальный и насыщенный потоки. Fcl 0.7 cек 7 сек Fsat Fan

  12. ВЫВОД: Применение классического потока в окрестности высокотемпературного пересоединяющего токового слоя не оправдано.

  13. 3. АНОМАЛЬНАЯ ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (F ~T 3/2) Распределение температуры вдоль трубки магнитного поля 7 cек 0.7 cек Вывод: В случае аномальной теплопроводности получаем неустойчивый профиль температуры. В одной точке силовой трубки присутствуют горячие и холодные электроны. В действительности в такой ситуации разовьются плазменные неустойчивости, и поток тепла изменится. Каким будет тепловой поток?

  14. Математические модели теплового потока Эти модели физически не обоснованы, а их использование может привести к искажению процесса теплопереноса даже в диапазоне действия классического приближения.

  15. 4. ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ С УЧЁТОМ РЕЛАКСАЦИИ ТЕПЛОВОГО ПОТОКА Метод 13 моментов Грэда не требует малости отклонения функции распределения электронов от максвелловской, как это было в классическом случае. Moses G.A., Duderstadt J.J.// The Physics of Fluids, 20(5), P. 762 (1977) Голант В.Е. и др. «Основы физики плазмы», М.:Атомиздат, 1977

  16. Свойства релаксационного теплового потока => В терминах кинетической теории, время релаксации – это время, за которое кулоновские столкновения (или др. процесс) изотропизуют функцию распределения электронов, и она релаксирует к локальному максвелловскому распределению. В условиях солнечных вспышек время релаксации t ~ 13 cек, что сравнимо со временем контакта трубки с токовым слоем (7 сек).

  17. Распределение температуры при теплопроводности с учётом релаксации Решение с учётом релаксации Решение в классическом случае T, 108 K 7cек 21 7 21 l, 1010см

  18. Аномальный, насыщенный и релаксационный потоки тепла Fsat F 7 сек Fan 0.7 cек

  19. МЕРА ЭМИССИИ НАГРЕТОЙ ПЛАЗМЫ EM (см-3): 1047 4∙1046 1046 21 14 7 сек Результаты согласуются с наблюдениями RHESSI: Joshi et al. (ApJ, 2009); Liu et al. (ApJ, 2008); Sui et al. (ApJ, 2003); Sui & Holman (ApJ, 2003).

  20. ЗАКЛЮЧЕНИЕ • Разработаны три типа математических моделей, описывающих нагрев плазмы в короне Солнца высокотемпературным пересоединяющим токовым слоем при классическоми аномальном тепловых потоках, а также с учётом релаксации теплового потока. • Расчёты демонстрируют, что теплопроводность с учётом релаксации теплового потока существенно влияет на характер переноса энергии в солнечной плазме и лучше описывает процесс переноса тепла во вспышках.

  21. СПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ !

More Related