Fuerzas Paralelas Distribuidas a lo largo de una línea

1. TutorialFuerzas Paralelas Distribuidas a lo largo de una línea Curso de Estática y Resistencia de Materiales Ing. Gabriel Pujol Para las carreas de Ingeniería Industrial de la Facultad de Ingeniería de la Universidad de Buenos Aires

2. …sobre la que actúa una carga distribuida de intensidad constante en “y” y variable según una ley q(x) en la dirección “x”. …admitamos que la carga distribuida admite un eje de simetría “MN” y que el ancho de la misma sea “l”. …consideremos una faja de ancho “ds”,normal al eje de simetría y ubicada a una abscisa “x” cualquiera. A lo largo de dicha faja la intensidad de carga q(x)=q(s) se mantendrá constante. …ubiquemos sobre la faja dos elemento de superficie dF=ds.dlsimétricos respecto de “MN”. …la fuerza actuante sobre cada elemento de superficie tendrá una intensidad igual a: Supongamos una superficie OABC…

3. …de las dos fuerzas elementales actuará sobre el eje “MN” y su intensidad será: …el razonamiento anterior puede aplicarse para cada par de elementos de superficie situados sobre la faja considerada y dispuestos simétricamente respecto de “MN”. La resultante total de las fuerzas elementales que actúan sobre la faja se encontrará aplicada en el punto “T” y su intensidad será: …p(s) se define como la intensidad de carga en el punto “T” de una carga distribuida a lo largo de la línea “MN”. Por razones de simetría, la resultante…

4. Carga hidrostática actuando sobre una puerta rectangular l = b = cte Para la puerta rectangular resulta: …y por lo tanto: b z h p(z) …es una función lineal en “z” Veamos los siguientes casos…

5. Carga hidrostática actuando sobre una puerta triangular l = f(z) ≠ cte Para la puerta triangular resulta: …y por lo tanto: b z h z p(z2) l = f(z) …es una función cuadrática en “z” Veamos los siguientes casos…

6. Bibliografía Estabilidad I – Enrique Fliess Introducción a la Estática y Resistencia de Materiales – C. Raffo Resistencia de Materiales –Abril/Benítez

7. Muchas Gracias