5 - 4 波的能量能流密度

波的能量

5 - 4波的能量能流密度

5 - 4波的能量能流密度 1. 能量密度

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u y e v = e t

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u y e x v A ( ) sin ω ω = = t e t u

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u y e x v A ( ) sin ω ω = = t e t u 1 dm v dE 2 = k 2

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u y e x v A ( ) sin ω ω = = t e t u 1 dm v dE 2 = k 2 x ρ 1 2 2 2 dV A sin ( t ) ω ω = u 2

dE k 1 = ρ 2 2 ω 2 dV ( A y ) 2 5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u y e x v A ( ) sin ω ω = = t e t u 1 dm v 2 = 2 x ρ 1 2 2 2 dV A sin ( t ) ω ω = u 2

5 - 4波的能量能流密度 dm 1. 能量密度取体积元dV， dV ρ 体元内质量为 dm = dV x y A cos ( t ) ω = u y e x v A ( ) sin ω ω = = t e t u 1 dm v dE 2 = k 2 x ρ 1 2 2 2 dV A sin ( t ) ω ω = u 2 可以证明： dE dE = p k

dE dE + dE = p k

dE dE + dE 2 dE = = p k k

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度:

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度: dE w = dV

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度: x dE ρ 2 2 2 w A ( t ) sin ω ω = = u dV

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度: x dE ρ 2 2 2 w A ( t ) sin ω ω = = u dV 2. 平均能量密度

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度: x dE ρ 2 2 2 w A ( t ) sin ω ω = = u dV 2. 平均能量密度 1 T w w dt  = T 0

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度: x dE ρ 2 2 2 w A ( t ) sin ω ω = = u dV 2. 平均能量密度 1 T w w dt  = T 0 x 1 T  ρ A 2 2 sin 2 ( t ) dt ω ω = u T 0

dE dE + dE 2 dE = = p k k x ρ ( ) ω 2 2 2 dV A sin t ω = u 能量密度: x dE ρ 2 2 2 w A ( t ) sin ω ω = = u dV 2. 平均能量密度 1 T  w w dt = T 0 x 1 T  ρ A 2 2 sin 2 ( t ) dt ω ω = u T 0 1 ρ w ω A 2 2 = 2

二. 能流密度

二. 能流密度 能流P :单位时间通过某一面积的波能。

u S S uΔ t x 二. 能流密度能流P :单位时间通过某一面积的波能。 Δ t 内通过x处截面S的能量：W= w S u Δt 单位时间内： P =W/Δt = S w u

u 平均能流 P : S S P S w u = uΔ t x 二. 能流密度能流P :单位时间通过某一面积的波能。 Δ t 内通过x处截面S的能量：W= w S u Δt 单位时间内： P =W/Δt = S w u 能流在一个周期内的平均值。

平均能流 P : 能流在一个周期内的平均值。 P S w u = 二. 能流密度

平均能流 P : 能流在一个周期内的平均值。 P S w u = 1 2 2 ρ I A u ω = P/S = w u = 2 二. 能流密度波的强度I（平均能流密度）:单位时间内通过与波速垂直的单位截面的平均能量

平均能流 P : 能流在一个周期内的平均值。 P S w u = 1 2 2 ρ I A u ω = P/S = w u = 2 二. 能流密度波的强度I（平均能流密度）:单位时间内通过与波速垂直的单位截面的平均能量声波——声强光波——光强

惠更斯原理

5 - 5惠更斯原理 一. 惠更斯原理

5 - 5惠更斯原理 一. 惠更斯原理惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。

5 - 5惠更斯原理 一. 惠更斯原理惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。 t 时刻波阵面

5 - 5惠更斯原理 一. 惠更斯原理惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。 t+ t Δ u t Δ t 时刻波阵面

5 - 5惠更斯原理 一. 惠更斯原理惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。 t+ t Δ u t Δ t 时刻波阵面 t 时刻波阵面

5 - 5惠更斯原理 一. 惠更斯原理惠更斯原理：波动所到达的媒质中各点，都可以看作为发射子波的波源，而后一时刻这些子波的包迹便是新的波阵面。 t+ t Δ u t Δ t 时刻波阵面 t+ t Δ u t Δ t 时刻波阵面

二. 惠更斯原理的应用

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 i n 1 A n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 C i u t Δ 1 t n u Δ 1 1 i 2 A B n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 C i u t Δ 1 t n u Δ 1 1 i 2 A B u t Δ 2 n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 C i u t Δ 1 t n u Δ 1 1 i 2 A B u t Δ 2 D n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 C i u t Δ 1 t n u Δ 1 1 i 2 A r B u t r Δ 2 D n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 CB sin i AB C = sin r AD i u t Δ AB 1 t n u Δ 1 1 i 2 A r B u t r Δ 2 D n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 CB sin i AB C = sin r AD i u t Δ AB 1 t n u Δ u t Δ 1 1 i 2 1 = A u t Δ r B 2 u t r Δ 2 D n 2

二. 惠更斯原理的应用 用惠更斯原理解释折射定律 CB sin i AB C = sin r AD i u t Δ AB 1 t n u Δ u t Δ 1 1 i 2 1 = A u t Δ r B 2 u 1 = u t r Δ u 2 D 2 n 2

5 - 4 波的能量 能流密度