slide1 n.
Download
Skip this Video
Loading SlideShow in 5 Seconds..
Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор) PowerPoint Presentation
Download Presentation
Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор)

Loading in 2 Seconds...

play fullscreen
1 / 14

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор) - PowerPoint PPT Presentation


  • 109 Views
  • Uploaded on

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор). Б.С. Долбилкин Институт ядерных исследований РАН, Москва. Содержание. 1. Гигантские резонансы (ГР) в холодных ядрах. 2. Новый этап изучения ГР в возбужденных ядрах 3. двойные гигантские резонансы(ГДР2) в пионных

loader
I am the owner, or an agent authorized to act on behalf of the owner, of the copyrighted work described.
capcha
Download Presentation

PowerPoint Slideshow about 'Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор)' - alisa


An Image/Link below is provided (as is) to download presentation

Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author.While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server.


- - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - E N D - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - -
Presentation Transcript
slide1

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор)

Б.С. Долбилкин

Институт ядерных исследований РАН, Москва

slide2
Содержание

1. Гигантские резонансы (ГР) в холодных ядрах.

2. Новый этап изучения ГР в возбужденных ядрах

3. двойные гигантские резонансы(ГДР2) в пионных

зарядово обменных реакциях.

4. ГДР2 в реакциях с тяжелыми ионами.

5. ГДР при высоких возбуждениях ядер в реакциях с

тяжелыми ионами.

6. Заключение

93 nb
Двойная пионная зарядово-обменная реакция на 93Nb

Сечения реакции93Nb(π+,π-) под

углами 5,10,20º и ТК 295 МэВ, измерены на спектрометре EPIC. ГДР2 находится при энергии около 50 МэВ. Фон былфитированполиномами 3-го порядка. Резонансы после вычитания фона показаны внизу рисунка. ошибки– статистические. ГДР2 имеет ширину ~ (8 – 10) МэВ, . Резонансная энергия ГДР2 примерноравна двум энергиям ГДР:

2 40 ca
Измерения ГДР2 в прямой (π+,π─) и обратной (π─,π+) реакциях на ядре 40Ca

Они также были измерены при тех же условиях на спектрометре EPIC в LAMF. ГДР2 былифитированы кривыми Лоренца. Фон был подогнан полиномами

3-йстепени. Фит дал ширину Г =

9.0 МэВ для обеих реакций. Максимумы ГДР2 находятся при энергиях ~ 52 и 31 МэВ, что связано с прибавлением или вычитанием Кулоновских энергий. ГДР и ГДР2 имеют разные угловые распределения: ГДР- дипольное, ГДР2-квадрупольное. Измерения показали надежное существование ГДР2.

slide5
ГДР2 в реакциях с тяжелыми ионами

Вскоре после обнаружения

ГДР2 в пионных зарядово-обменных реакциях, они также были найдены в экспериментах с тяжелыми ионами в коллаборации LAND в GSI (Германия). LAND состоял из 200 модулей для регистрации нейтронов с разрешением 2-4 МэВ. Энергия пучка налетающих ионов136Xe была 700 А МэВ [6]. На рис. показан спектр суммы ГДР и ГДР2( с максимумом ~ 28- 30 МэВ). Сплошная кривая- расчет ГДР. Сечение на С твк же приведено.

2 136 xe 208 pb
Сечение ГДР2 в реакции 136Xe + 208Pb

ГДР2 налетающего на мишень из Pb иона 136Xe, после вычитания расчетной

кривой из предыдущего слайда(ГДР).

Измеренные ГДР2 интерпретировались

Как наложение двух-фононных

осцилляторных состояний.

Представляла интерес степень применимости

гармонического приближения.

slide7
Отношение резонансных энергий и ширин ГДР2/ГДР

Сверху приведено отношение резонансных энергий ГДР2ГДР. Данные из пионных реакций[ 4]-светлые кружки, из [6] –черные крукки, TAPS[7]- квадраты. Отношение энергий близко к двум с точностью ~ 15%.Отношение ширин в большинстве работ < 2, хотя точность недостаточна для надежной систематики

slide8
Измерение ГДР2 в эксперименте ТАПС

Аппаратура ТАПС состоит из двухплечевого спектрометре ТАПС и детектирующей системы FOPI. Фотоны в ТАПС регистрировались модульной системой из 256 детекторов BaF2 с пластиковым счетчиком вето на каждом из них. Отбор Кулоновских возбужденныхсостояний осуществлялся на антисовпадениях с FOPI.,сильнофрагментированным детектором из пластика большой площади.

209 bi 208 pb
Измерение ГДР в реакции 209Bi + 208Pb

Спектрыфотонов, показывающие однофотонный (обычный) ГДР в системах отсчета, связанных с падающим тяжелым ионом (209 Bi) и ядром-мишенью 208Pb [8]. В системе координат, связанной с мишенью (сплошная гистограмма) ГДР не видно, что связано с большим Доплеровским уширением фотонов распада, но при переходе в системы отсчета, связанные с налетающим ионом Bi и мишенью Pb ГДР отчетливо видны. Параметры ГДР хорошо согласуются с сечениями (γ,n).

2 208 pb
Спектры ГДР2 в ТАПС вмишени 208Pb

Измерения ГДР2 были сделаны в лаб. системе, углов 73.5 -120.5º,разности энергий фотонов в плечах ТАПСменьше 6 МэВ. После вычитания фона(пунктирная кривая) резонансная энергия получена (25.6±1.0) МэВ в согласии с моделью гармонического осциллятора. Фитированная ширина найдена (5.8±1.6) МэВ. Оценка величины сечения ГДР2 в предположении, что 2-й фотон имеет аналогичное ГДР отношение ширин распада / = 0,017 for 208Pb, привела к 770 мб, т.е. более, чем в 2 раза больше, чем предсказывают расчеты. В тоже время они правильно дают величину сечения ГДР. Большое превышение экспериментальных сечений над теоретическими наблюдалось и других экспериментах. Новые теоретические подходы желательны для объяснения такой существенной разницы,

slide11
Сравнение параметров ГДР на основных ивозбужденных состояниях ядер

Как видно из сравнения параметров ГДР на холодных и горячих ядрах они аналогичны, за исключением ширины, сильно зависящей от возбуждения ядра. Погрешности ГДР горячих ядер значительно больше, чем холодных, Ситуация с деформацией горячих ядер требует более точных данных

sn 600
ГДР,возбужденые тяжелыми ионамивизотопах Sn до энергий 600 МэВ

при энергиях возбуждения изотопов 108-112Sn до 300 МэВ ЭВПС/ классическое фотоядерное ПСблизко к 1, а выше близко к нулю. Зависимость ЕРЕЗ от энергии аналогична ГДР на холодных ядрах Ширина Г увеличивается до энергии возбуждения изотопов ~ 250 МэВ до ~ 12 МэВ, затем остается постоянной в пределах ошибок до энергии 600 МэВ. Отмеченные особенности, повидимому, связаны с механизмом возбуждения коллективных состояний в высоко-энергичных квантовых системах, состоящих из конечного числа нуклонов. Кроме того, необходимо существенное повышение точности изучения ГР с тяжелыми ионами, в частности методом совпадений (γ,γ). Новым параметром ГДР в горячих ядрах является зависимость от величины вращательного углового момента J, который растет до энергии 100 МэВ.

slide13
Зависимость ширины ГДР от температуры. Сравнение с моделями

Ширина ГДР в Sn and Pb от

температуры Т [11]. Сплошныекривые: phonon damping model (PDM), пунктирные- thermal fluctuation model (TFM), штриховые:

phenomenological. scaling model (PSM), штрих-пунктирные – collisional damping model (CDM)[12]. Экспериментальные погрешности большие, как и рзброс моделей

slide14
Заключение

ГДР и ГДР2 были измерены в реакциях с тяжелыми ионами и пионных зарядово – обменных реакциях. Уже существует систематика «новых» резонансов хотя с большими погрешностями сравнительно с ГР на основных состояниях ядер.

-- Найдены указания на существование ГР других мультипольностей, кроме ГДР, как и в обычных ГР.

-- Необходимо повышение точности измерений ГР на возбужденных состояниях ядер, в частности посредством более широкого применения (γ,γ) совпадений

-- Желательны новые теоретические подходы для объяснения большого превышения экспериментальных сечений над теоретическими