slide1 n.
Download
Skip this Video
Loading SlideShow in 5 Seconds..
Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор) PowerPoint Presentation
Download Presentation
Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор)

Loading in 2 Seconds...

play fullscreen
1 / 14

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор) - PowerPoint PPT Presentation


  • 109 Views
  • Uploaded on

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор). Б.С. Долбилкин Институт ядерных исследований РАН, Москва. Содержание. 1. Гигантские резонансы (ГР) в холодных ядрах. 2. Новый этап изучения ГР в возбужденных ядрах 3. двойные гигантские резонансы(ГДР2) в пионных

loader
I am the owner, or an agent authorized to act on behalf of the owner, of the copyrighted work described.
capcha
Download Presentation

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор)


An Image/Link below is provided (as is) to download presentation

Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author.While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server.


- - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - E N D - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - -
Presentation Transcript
slide1

Гигантские резонансы на возбужденных состояниях ядер (Обзор)

Б.С. Долбилкин

Институт ядерных исследований РАН, Москва

slide2
Содержание

1. Гигантские резонансы (ГР) в холодных ядрах.

2. Новый этап изучения ГР в возбужденных ядрах

3. двойные гигантские резонансы(ГДР2) в пионных

зарядово обменных реакциях.

4. ГДР2 в реакциях с тяжелыми ионами.

5. ГДР при высоких возбуждениях ядер в реакциях с

тяжелыми ионами.

6. Заключение

93 nb
Двойная пионная зарядово-обменная реакция на 93Nb

Сечения реакции93Nb(π+,π-) под

углами 5,10,20º и ТК 295 МэВ, измерены на спектрометре EPIC. ГДР2 находится при энергии около 50 МэВ. Фон былфитированполиномами 3-го порядка. Резонансы после вычитания фона показаны внизу рисунка. ошибки– статистические. ГДР2 имеет ширину ~ (8 – 10) МэВ, . Резонансная энергия ГДР2 примерноравна двум энергиям ГДР:

2 40 ca
Измерения ГДР2 в прямой (π+,π─) и обратной (π─,π+) реакциях на ядре 40Ca

Они также были измерены при тех же условиях на спектрометре EPIC в LAMF. ГДР2 былифитированы кривыми Лоренца. Фон был подогнан полиномами

3-йстепени. Фит дал ширину Г =

9.0 МэВ для обеих реакций. Максимумы ГДР2 находятся при энергиях ~ 52 и 31 МэВ, что связано с прибавлением или вычитанием Кулоновских энергий. ГДР и ГДР2 имеют разные угловые распределения: ГДР- дипольное, ГДР2-квадрупольное. Измерения показали надежное существование ГДР2.

slide5
ГДР2 в реакциях с тяжелыми ионами

Вскоре после обнаружения

ГДР2 в пионных зарядово-обменных реакциях, они также были найдены в экспериментах с тяжелыми ионами в коллаборации LAND в GSI (Германия). LAND состоял из 200 модулей для регистрации нейтронов с разрешением 2-4 МэВ. Энергия пучка налетающих ионов136Xe была 700 А МэВ [6]. На рис. показан спектр суммы ГДР и ГДР2( с максимумом ~ 28- 30 МэВ). Сплошная кривая- расчет ГДР. Сечение на С твк же приведено.

2 136 xe 208 pb
Сечение ГДР2 в реакции 136Xe + 208Pb

ГДР2 налетающего на мишень из Pb иона 136Xe, после вычитания расчетной

кривой из предыдущего слайда(ГДР).

Измеренные ГДР2 интерпретировались

Как наложение двух-фононных

осцилляторных состояний.

Представляла интерес степень применимости

гармонического приближения.

slide7
Отношение резонансных энергий и ширин ГДР2/ГДР

Сверху приведено отношение резонансных энергий ГДР2ГДР. Данные из пионных реакций[ 4]-светлые кружки, из [6] –черные крукки, TAPS[7]- квадраты. Отношение энергий близко к двум с точностью ~ 15%.Отношение ширин в большинстве работ < 2, хотя точность недостаточна для надежной систематики

slide8
Измерение ГДР2 в эксперименте ТАПС

Аппаратура ТАПС состоит из двухплечевого спектрометре ТАПС и детектирующей системы FOPI. Фотоны в ТАПС регистрировались модульной системой из 256 детекторов BaF2 с пластиковым счетчиком вето на каждом из них. Отбор Кулоновских возбужденныхсостояний осуществлялся на антисовпадениях с FOPI.,сильнофрагментированным детектором из пластика большой площади.

209 bi 208 pb
Измерение ГДР в реакции 209Bi + 208Pb

Спектрыфотонов, показывающие однофотонный (обычный) ГДР в системах отсчета, связанных с падающим тяжелым ионом (209 Bi) и ядром-мишенью 208Pb [8]. В системе координат, связанной с мишенью (сплошная гистограмма) ГДР не видно, что связано с большим Доплеровским уширением фотонов распада, но при переходе в системы отсчета, связанные с налетающим ионом Bi и мишенью Pb ГДР отчетливо видны. Параметры ГДР хорошо согласуются с сечениями (γ,n).

2 208 pb
Спектры ГДР2 в ТАПС вмишени 208Pb

Измерения ГДР2 были сделаны в лаб. системе, углов 73.5 -120.5º,разности энергий фотонов в плечах ТАПСменьше 6 МэВ. После вычитания фона(пунктирная кривая) резонансная энергия получена (25.6±1.0) МэВ в согласии с моделью гармонического осциллятора. Фитированная ширина найдена (5.8±1.6) МэВ. Оценка величины сечения ГДР2 в предположении, что 2-й фотон имеет аналогичное ГДР отношение ширин распада / = 0,017 for 208Pb, привела к 770 мб, т.е. более, чем в 2 раза больше, чем предсказывают расчеты. В тоже время они правильно дают величину сечения ГДР. Большое превышение экспериментальных сечений над теоретическими наблюдалось и других экспериментах. Новые теоретические подходы желательны для объяснения такой существенной разницы,

slide11
Сравнение параметров ГДР на основных ивозбужденных состояниях ядер

Как видно из сравнения параметров ГДР на холодных и горячих ядрах они аналогичны, за исключением ширины, сильно зависящей от возбуждения ядра. Погрешности ГДР горячих ядер значительно больше, чем холодных, Ситуация с деформацией горячих ядер требует более точных данных

sn 600
ГДР,возбужденые тяжелыми ионамивизотопах Sn до энергий 600 МэВ

при энергиях возбуждения изотопов 108-112Sn до 300 МэВ ЭВПС/ классическое фотоядерное ПСблизко к 1, а выше близко к нулю. Зависимость ЕРЕЗ от энергии аналогична ГДР на холодных ядрах Ширина Г увеличивается до энергии возбуждения изотопов ~ 250 МэВ до ~ 12 МэВ, затем остается постоянной в пределах ошибок до энергии 600 МэВ. Отмеченные особенности, повидимому, связаны с механизмом возбуждения коллективных состояний в высоко-энергичных квантовых системах, состоящих из конечного числа нуклонов. Кроме того, необходимо существенное повышение точности изучения ГР с тяжелыми ионами, в частности методом совпадений (γ,γ). Новым параметром ГДР в горячих ядрах является зависимость от величины вращательного углового момента J, который растет до энергии 100 МэВ.

slide13
Зависимость ширины ГДР от температуры. Сравнение с моделями

Ширина ГДР в Sn and Pb от

температуры Т [11]. Сплошныекривые: phonon damping model (PDM), пунктирные- thermal fluctuation model (TFM), штриховые:

phenomenological. scaling model (PSM), штрих-пунктирные – collisional damping model (CDM)[12]. Экспериментальные погрешности большие, как и рзброс моделей

slide14
Заключение

ГДР и ГДР2 были измерены в реакциях с тяжелыми ионами и пионных зарядово – обменных реакциях. Уже существует систематика «новых» резонансов хотя с большими погрешностями сравнительно с ГР на основных состояниях ядер.

-- Найдены указания на существование ГР других мультипольностей, кроме ГДР, как и в обычных ГР.

-- Необходимо повышение точности измерений ГР на возбужденных состояниях ядер, в частности посредством более широкого применения (γ,γ) совпадений

-- Желательны новые теоретические подходы для объяснения большого превышения экспериментальных сечений над теоретическими