ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ

1. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ Петербургский Институт Ядерной Физики им. Б.П.КонстантиноваРАН 2006

2. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Структура Структура • Сектор квантовой теории поля (В.А. Кудрявцев) • Сектор теоретической физики высоких энергий (Д.И. Дьяконов) • Сектор теории сильных взаимодействий (В.Ю. Петров) • Сектор теории электрослабых взаимодействий (Г.С. Данилов) • Сектор теоретической ядерной физики (М.Г. Рыскин) • Сектор атомной физики (А.И. Михайлов) • Сектор теории конденсированного состояния (С.Л. Гинзбург) • Группа физики реакторов (Ю.В. Петров) Общеечисло публикаций за 2006 г. 130 (+2 Монографии) Общий индекс цитируемости>5.000 – 5 человек

3. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Состав ОТФ: 75(1) средний возраст 55,7 года Средняя з/п 11621 руб./мес. (в 2005 году 7286 руб./мес.)

4. Бозе-конденсация спиновых волн в нарушающем симметрию магнитном поле ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф С.Малеев, В.Плахтий, А.Окороков, С.Григориев, А.Сыромятников Любая магнитная структура имеет оси симметрии Антиферромагнетик, две оси по и перпендикулярно спинам Магнитная спираль, симметрия вдоль оси Учебники: рассмотрены только эти возможности А если вкось? Новая физика

5. Отражение в поле. Из за БК Поле искажает спираль: Из за БК появляется вторая гармоника ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Косое поле: Два вклада в зеемановскую энергию: 1.Линейный по спин-волновым операторам вектор антиферромагнетизма, шаг спирали и т.д. 2. Билинейный,смешиваетспиновыеволнысимпульсами и Исключениелинейныхчленов макроскопическоезаполнение Бозе-конденсациия (БК) Рассеяние нейтронов Спиновая спираль

6. 3D T 0 Hc H ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Бозе-конденсация магнонов в магнетиках с доминирующим ферромагнитным взаимодействием А.В. Сыромятников Гейзенберговскийантиферромагнетик, в сильных магнитных полях H вблизи от поля насыщения Hc эквивалентны разреженному Бозе-газу (при H=Hc все спины выстроены параллельно). При этом Бозе-конденсации в газе магнонов соответствует появление компонент спинов перпендикулярных полю.Температура конденсации имеет вид Tc(H)(Hc–H)1/, где =3/2 в 3D системах.Известно,что в магнетиках с доминирующим антиферромагнит- ным обменом взаимодействие магнонов в окрест- ности H=Hc очень сильно и приводит к значитель- ным перенормировкам наблюдаемых. В работе рассматривается Бозе-конденсация магнонов в магнетиках с доминирующем ферромагнитным взаимодействием. Показано, что взаимодействие магнонов вблизи H=Hc мало. Эта малость, в частности, позволила обнаружить кроссовер отh=3/2 к =1 в зависимости Tc(H) в квази-1D и hhhквази-2D магнетиках. T квази-2D и квази-1D 0 Hc H

7. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Изучение лавинообразной динамики магнитного потока в двумерном дискретном сверхпроводнике С.Л. Гинзбург, А.В. Накин, Н.Е. Савицкая В экспериментах по изучению критического состояния жестких сверхпрводников второго рода и дискретных сверхпроводников наблюдалась лавинообразное изменение магнитного потока при плавном изменении внешнего магнитного поля, а размеры возникающих скачков демонстри- ровали степенное распределение. В работе предложена модель дискретного сверхпроводника, с помощью которой можно детально изучить это явление. Лавинообразная динамика потока в критическом состоянии дискретных сверхпроводников объясняется реализацией в них явления самоорганизации критического состояния. Размеры возникающих в системе лавин не зависят от изменения внешнего магнитного поля, которое их вызвало. Полученные результаты можно применить и к объяснению лавинообразной динамики потока в жестких сверхпроводниках второго рода, наблюдаемой в экспериментах. Плотность вероятности размеров лавин в дискретном сверхпроводнике демонстрирует степенное распределение

8. Угловые распределения каскадных фотонов при захватеэлектронов ионами урана ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Е.Г. Друкарев, А.И. Михайлов и И.А.Михайлов В экпериментах по столкновению тяжелых ионов, проводимых в GSI изучаются и электродинамические явления. В работе рассматриваются угловыераспределения вторичных фотонов при двухфотонном захвате электронов на К оболочку с промежуточным состоянием, принадлежащем L оболочке. Сравниваются случаи захвата электрона голым ядром и одноэлектронным ионом в основном состоянии. Эксперимент дает резкую анизотропию в первом случае и практически изотропное распределение во втором случае. Расчеты полностью подтверждают этот результат. Разница в поведении угловых распределений объясняется принципом Паули.

9. Двойная ионизация Li-подобных атомных систем фотонным ударом ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф А.И. Михайлов, И.А.Михайлов и А.В. Нефёдов и др. Рассмотрено фотопоглощение и неупругое (Комптоновское) рассеяние на Li-подобном ионе в лидирующем приближении по межэлектронному взаимодействию в нерелятивистской асимптотической области энергий I<<w<<m (h=1, c=1) I– пороговая энергия, w – энергия фотона, m– энергияпокоя (масса) электрона Фотопоглощение Неупругое (Комптоновское) рассеяние Установлено универсальное поведение отношения сечений двойного фотоэффекта (Комптон-эффекта) к однократному B = 0.215 вклад канала прямой ионизацииB = 0.110 C= 0.073 вклад канала последовательной ионизацииC= 0.037

10. ПЕНТАКВАРК+масса = 1530 МэВ ширина <15 МэВ ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф > 600 работ Эксперименты,подтверждающие сушествование пентакварка Эксперименты, в которых он не наблюдался Д. Дьяконов, М. Поляков и др. hep-ph/0612150 Я. Азимов, М. Поляков и др. hep-ph/0611138

11. Лидирующие нейтроны и трех-реджеонные процессы ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф М.Г. Рыскин, В.А. Хозе и др. Лидирующие нейтроны - выделить -обмен и измерить HERA – σ(γπ)=1/3σ(γp)вместоσ(γπ)=2/3σ(γp) • В работе учтены: • Gap survival factorS2=0.4 • Миграция нейтронов с большим xL после перерассеяния в область больших pTи xL<0.5-0.7 • ρ- и a2-обмены

12. Фон для эксклюзивного pp  p´ + H + p´ образования бозона Хиггса на LHC ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф М.Г. Рыскин, В.А. Хозе и др. - фон W,g - фон Фон мал –нет больших логарифмов(sln MH2) Предложен более точный методизмерения Mbbпо параметрам глюонной струии конечных протонов

13. Heavy quark hadroproduction in kt-factorization approach with unintegrated gluon distributions ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Yu.M. Shabelski and A.G. Shuvaev Theheavy quark production in hadron-hadroncollisons is investigated in the kT-factorization approach. Results are compared with the experimental data from Tevatron-collider and HERA. The total production cross sections and pT distributions are in reasonable agreement with the data.

14. Dual parameterization of generalized parton distributions and description of DVCS data ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф M.V. Polyakov at all The new leading-order parameterization of generalized parton distributions of the proton based on the idea of duality is suggested. In its minimal version, the parameterization is defined by the usual quark singlet parton distributions and the form factors of the energy-momentum tensor. The model describes very well the absolute value, the Q2-dependence and the W-dependence of the HERA data on the total DVCS vv cross section and contains no free parameters in that kinematics.

15. Achievements in mesonspectroscopy ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф A. Anisovich, V. Nikonov, A. Sarantsev, V. Sarantsev at all The analysis of Crystal Barrel pp data led to the discovery of almost 40 new mesons. These mesons are now included into Particle Data GroupCompilation - 2006.

16. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Particle Data Group 2006

17. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Particle Data Group 2006

18. Glueballs on the Pomeron trajectories ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф A.V. Anisovich, V.V. Anisovich, M.A. Matveev, V.A. Nikonov andA.V.Sarantsev Usual meson trajectories as functions of the radial quantum number Pomeron trajectories as functions of the t-channel angular momentum Tensor glueballf2(2000)belongstothepomerontrajectoryα(M2)=(1.20±0.10)+α'(0)M2withα'(0)=0.20±0.03 GeV-2. The lightestscalarglueball (thebroadstatef0(1200-1600)) is on thedaughtertrajectory.The second2++glueballshouldhavethemass3500 MeV Theσ-meson(M =430 MeV)doesnotbelongtotheglueballfamily

19. Bulk-Brane Duality in Field Theory ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф A.Yung at all Geometry of the wall-string junction. The string is the monopole magnetic flux Wall and antiwall connected by strings on the cylinder The system of two parallel domain walls connected by strings in N=2 QED has a dual description in terms of (2+1)-dimensional U(1) gauge theory with charged matter on the world volume of the walls. Strings of the bulk theory play a role of the charged matter in the dual model. TTThe long-range forces are absent on the walls in quantum theory.

20. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф String as multi-particlestatesofquantumsigma-model N.Gromov at all It was shown that classical integrable structure appears from Zamolodchikov S-matrix. Namely, algebraic curve, classifying сlassical solutions of sigma model was related with a state containing a huge number of physical particles. Conjectured string Bethe anzats with its nontrivial dressing factor can be derived directly from bootstrap approach for SU(2) subsector. This method is awaiting a generalization to full string theory in AdS5×S5background. Riemann surface for classical solution ofS5σ-model

21. Аномальные размерности и померон в N=4 SUSY ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф В.Н. Велижанин, Л.Н. Липатов, А.И. Онищенко и др. Аномальная размерность при больших j По теории возмущений: Пересуммирование: АдС/КТП-соответсвие Со стороны теории суперструн: Интерсепт померона: согласуется с пересуммированием

22. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Highest transcendentality in N=4 SUSY A.V.Kotikovand L.N.Lipatov Anomalous dimension at large jfrom BES equation Kernel for the linear set of algebraic equations Maximal transcedentality with integer coefficients Agreementof theBESequationwiththeAdS/CFTprediction

23. Естественный реактор ОКЛО и изменение фундаментальных констант ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф А.И.Назаров,М.С.Онегин,В.Ю.Петров,Ю.В.Петров,Э.Г.Сахновский Bn=6-8 МэВ Er A+n (A+1)* Изменение ядерного потенциала на U сдвигает положение резонансного уровняEr , подобно сдвигу частоты радиоприёмника при изменении параметров резонансного контура

24. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф 2004 год: • Построена компьютерная модель реактора Окло для свежей зоны • Современными методами Монте-Карло рассчитан спектр нейтронов • Определена температура зоны из требования критичности реактора 2005год: • Учли выгорание свежей зоны в рамках модели с постоянной во времениформой пространственной гармоники • Оказывается, что спектр медленных нейтронов выгоревшей зоны заметно отличается от свежей. Меняется и осредненное по спектру сечение Sm. Этодает наиболее точное на сегодняшний день ограничение на изменение  современем 2006год: • Учтено влияние на нейтронный спектр и среднее сечение Smизменения формы основной пространственной гармоникипри выгорании

25. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Зависимость сечения поглощения тепловых нейтронов изотопом от сдвига резонанса энергии для реактора Окло. Сплошные линии - усредненные по спектру реактора сечения для зон разного исходного состава. Для сравнения показано сечение, усредненное по спектру Максвелла. Заштрихованная область показывает коридор ошибок. -73 мэВ <Err< 62мэВ год-1 год-1

26. Теоретическая физика климата: Температурный осмос в земной атмосфере ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф Водяной пар в атмосфере находится под воздействием двух независимых физических факторов, температуры (согласно закону Клапейрона-Клаузиуса насыщенная концентрация водяного пара убывает примерно вдвое при уменьшении температуры на каждые десять градусов Кельвина) и гравитации (аэростатическое равновесие водяного пара соответствует падению парциального давления примерно вдвое на каждые десять километров). Поэтому над водной поверхностью водяной пар может находиться в аэростатическом равновесии только если вертикальный градиент температуры воздуха не превосходит критического значения, равного для земной атмосферы 1.2 К/км. Вертикальный градиент температуры воздуха, избирательно действующий только на водяной пар (конденсирующийся газ) и не влияющий на распределение остальных газов, играет роль полунепроницаемой перегородки в хорошо известном явлении осмоса, где невозможность установления равновесной концентрации всех компонентов смеси приводит к возникновению осмотической силы. Эта сила действует до тех пор, пока испарение компенсирует конденсацию. В.Г. Горшков и А.М. Макарьева При наблюдаемом значении отрицательного градиента температуры 6.5 K/км водяной пар не может находиться в аэростатическом равновесии. Его вертикальное распределение сжато почти в шесть раз по сравнению с равновесным случаем, что приводит к появлению направленной вверх силы f, равной разнице неравновесного градиента давления (f↑) и веса (f↓) единицы объобъема газа; z – высота.

27. ОТДЕЛЕНИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ П И Я Ф На основании анализа неравновесности вертикального распределения водяного пара в атмосфере сформулирован новый физический принцип, согласно которому воздух в приземном слое распространяется из области с меньшим испарением в область с большим испарением. Потоки воздуха поддерживаются осмотическими силами, возникающими в смеси конденсирующегося водяного пара и неконденсирующихся газов при наличии отрицательного вертикального градиента температуры. Показано существование биотического насоса атмосферной влаги — лесной покров обеспечивает потоки испарения, превышающие океанические, и поэтому может закачивать атмосферную влагу с океана на любые расстояния вглубь континентов, таким образом полностью определяя водный режим суши. www.biotic-regulation.pl.ru/pump а): экспоненциальное падение среднегодовых осадков с расстоянием на обезлесенных территориях; (б): действие биотического насоса: осадки в лесных регионах планеты не убывают с расстоянием от океана.