The problem of searching for the dark matter from observations of the microlensing phenomenon

1. The problem of searching for the dark matter from observations of the microlensing phenomenon А.А. Минаков E-mail:minakov@ira.kharkov.ua Радиоастрономический институт НАН Украины (г. Харьков)

2. История • 1979 г. – обнаружена первая ГЛ • 1988 г – рабочее совещание по космомикрофизике (А.Д.Сахаров, Архыз). • - Начало 90-х гг. - MACHO, OGLE, EROS и др. • - 2007 г. - Целевая комплексная программа научных исследований НАН Украины “Исследования структуры и состава Вселенной, поиск скрытой массы и темной энергии”(шифр «Космомикрофизика»). Утверждена Постановлением Президиума НАН Украины от 30.03.07 г.

3. Структура Руководитель Программы – акад. НАН Украины В.М. Шульга (РИ НАНУ) Исполнители: Харьков – РИНАНУ (НИИ астрономии ХНУ, ХФТИ) – рук. Минаков А.А. Киев - ИТФ НАНУ (АО ОНУ, ДНУ, НУ «Киево-Мог. Ак.», - рук. Фомин П.И. Киев - ГАО НАНУ (Каф. астрономии КНУ) - рук. Павленко Я.В. Киев - ИЯИ НАНУ – рук. Даневич Ф.А. Львов - ИППМ НАНУ (Каф. астрономии ЛНУ) – рук. Пелих В. А.

4. Основные уравнения ГЛ

5. Статистическая теория эффекта микролинзирования (ЭМЛ) Мониторинг ГЛК Q2237+0305 (Креста Эйнштейна )

6. Точечный источник излучения - угол отклонения - уравнение линзы • видимые сквозь линзу • изображения источника - коэффициент усиления - критические кривые в плоскости линзы каустические кривые в плоскости положений источника

7. Микролинзы поверхностная плотность масс угол отклонения в поле микролинз гравитационный радиус - й микролинзы уравнение линзы угловой радиус кольца Эйнштейна – Хвольсона микролинзы

8. Примеры Моделирование Креста Эйнштейна Q2237+0305

9. Шаровое скопление

10. Усредненные кривые Модель источника - квадрат, размером 3*3 пиксела с однородным распределением яркости. 1 -средний коэффициент усиления 2 - индекс мерцания 3 - дисперсия флуктуаций коэффициента усиления

11. Распределение вблизи каспа

12. Протяженный источник излучения Яркость Блеск Коэффициент усиления

13. Упрощенный статистический анализ Paczynski B. Ap. J., 1986, v. 301, p. 503-516. Katz N., Balbus S., Paczynski B. Ap. J., 1986, v. 306, p. 2-8. Deguchi S., Watson W. Phys. Rev. Letters, 1987, v. 59, N 24, p. 2814-2817. Deguchi S., Watson W. Ap. J., 1988, v. 335, p. 67-73. Schneider P., Weiss A. Ap. J., 1987, v. 171, p. 49-65.

14. Функция распределения Выводы зависит от количества микролинз Функция распределения

15. . В гравитационной статистике нет возможности введения экранированного ньютоновского потенциала, и поэтому необходимо рассматривать структуры конечных размеров с ограниченным числом рассеивателей. • . В квантовой механике в приближении экранированного кулоновского потенциала можно рассматривать тонкие бесконечные статистически однородные структуры (мишень - фольга). При многократном рассеянии распределение плотности вероятностиопределяется лишь двумя углами ипри условии, что для “больших” углов оно описывается формулой Резерфорда. 3. Приближение локального диска перестает работать вблизи критических кривых линзы Многократное рассеяние частиц в квантовой механике Williams E. Proc. Roy. Soc. 1939, v. A169, p. 531-572. Williams E. Phys. Rev., 1940, v.58, p. 292-306. Goudsmit S, Saunderson J. Phys. Rev., 1940, v. 58, p. 36-42. Мотт Н., Месси Г. Теория атомных столкновений, М: Мир, 1969. Основные выводы

16. Закон сохранения энергии Бялко А.В. Астрон. журн.- 1969, т. 46.- с 998-1002. Захаров А.Ф. Гравитационные линзы и микролинзы. М.: Янус-К, 1997.- 328 с.

17. Гравитационная линза - пространственно временной фильтр

18. Примеры моделирования

19. Выводы