第 4 章光在各向异性介质中的传播

第4章光在各向异性介质中的传播 4.1 晶体的光学各向异性 4.2 理想单色平面光波在晶体中的传播 4.3 平面光波在晶体表面上的反射与折射 4.4 晶体光学元器件

4.1 晶体的光学各向异性 4.1.1 张量的基础知识 4.1.2 晶体的介电张量

4.1.1 张量的基础知识 1. 张量的概念 2. 张量的变换 3. 对称张量

1. 张量的概念 （1）把一个标量与一个或者多个矢量以等式的形式关联起来，等式的关联因子就是张量。（2）把一个标量与一个张量以等式的形式关联起来，其中的关联因子就是张量。（3）把一个矢量与一个或者多个矢量以等式的形式关联起来，其中的关联因子就是张量。（4）把一个矢量与一个张量以等式的形式关联起来，其中的关联因子就是张量。

张量就是使一个矢量（或者标量）与另一个及多个张量就是使一个矢量（或者标量）与另一个及多个其它矢量（或者张量）相关联的物理量，张量又称为并矢。例如，矢量与矢量有关，则其一般关系应为：式中，是关联和的二阶张量。

在直角坐标系 O - x1x2x3 中， 可表示为矩阵形式：二阶张量有九个分量，每个分量都与一对坐标(按一定顺序)相关。

一般形式： 分量形式：按照爱因斯坦求和规则：若在同一项中下标重复两次，则可自动地按该下标求和，上式简化为 pi =Tij qji,j =1, 2, 3 可以看出：如果是张量，则矢量的某坐标分量不仅与矢量同一坐标分量有关，还与其另外两个分量有关。

如果矢量与两个矢量和 相关，其一般关系式为： pi=Tijkujvk i, j, k =1, 2, 3 分量表示式为：为三阶张量，包含 27 个张量元素，其矩阵形式为：

标量可看作是零阶张量；矢量可看作是一阶张量。标量可看作是零阶张量；矢量可看作是一阶张量。标记方法：标量无下标；矢量有一个下标；二阶张量有两个下标；三阶张量有三个下标。因此，下标的数目等于张量的阶数。

2. 张量的变换 由于张量的分量与坐标有关，所以当坐标系发生变化时，张量表示式也将发生变化。若在原坐标系中，某张量表示式为[Tij]，在新坐标系中，该张量表示式为[Tij ]，则当原坐标系O-x1x2x3与新坐标系O-x1x2x3 的坐标变换矩阵为[aij]时，[Tij ]与 [Tij]的关系为

其分量表示形式为: i, j, k, l=1, 2, 3 ——张量变换定律。逆变换: i, j, k, l=1, 2, 3

如果是矢量，则新坐标系矢量表示式 A 与原坐标系表示式 A 间的矩阵变换关系: i, j =1, 2, 3 其分量变换公式:

3. 对称张量 一个二阶张量［Tij］，如果有Tij=Tji，则称为对称张量，只有六个独立分量。与任何二次曲面一样，二阶对称张量存在着一个主轴坐标系，在该主轴坐标系中，张量只有三个对角分量非零。于是，当坐标系进行主轴变换时，二阶对称张量可对角化。

例如一对称张量: 经主轴变换可表示为:

张量与矩阵的区别：张量代表一种物理量，因此在坐标变换时，改变的只是表示方式，其物理量本身并不变化；而矩阵则只有数学意义。因此，有时把张量写在方括号内，把矩阵写在圆括号内，以示区别。张量与矩阵的区别：张量代表一种物理量，因此在坐标变换时，改变的只是表示方式，其物理量本身并不变化；而矩阵则只有数学意义。因此，有时把张量写在方括号内，把矩阵写在圆括号内，以示区别。

4.1.2 晶体的介电张量 在各向同性介质中，电位移矢量与电场矢量满足关系： = 0r是标量，与的方向相同，即的每个分量只与的相应分量线性相关。介电常数 是表征介质电学特性的参量。

介电常数 是二阶张量。其分量形式为： i, j =1, 2, 3 即的每个分量均与的各个分量线性相关。在一般情况下，与的方向不同。对于各向异性介质 ( 如晶体 ):

晶体的介电张量 是对称张量，有六个独立分量。经主轴变换后为对角张量，只有三个非零对角分量： 1, 2, 3 称为主介电系数。由麦克斯韦关系式：可相应定义三个主折射率 n1, n2, n3。在主轴坐标系，电位移矢量的分量形式：

此外，由固体物理学知道，不同晶体的结构具有不同的空间对称性，自然界中存在的晶体按其空间对称性的不同，分为七大晶系：此外，由固体物理学知道，不同晶体的结构具有不同的空间对称性，自然界中存在的晶体按其空间对称性的不同，分为七大晶系：立方晶系；四方晶系；六方晶系；三方晶系；正方晶系；单斜晶系；三斜晶系。

七大晶系的光学性质简介

由于它们的对称性不同，所以在主轴坐标系中介电张量的独立分量数目不同。由于它们的对称性不同，所以在主轴坐标系中介电张量的独立分量数目不同。由该表可见，三斜、单斜和正交晶系中，主介电系数123 ，这几类晶体在光学上称为双轴晶体；三方、四方、六方晶系中，主介电系数1=23 ，这几类晶体在光学上称为单轴晶体；立方晶系在光学上是各向同性的， 1=2=3。

4.2 理想单色平面光波在晶体中的传播 4.2.1 光在晶体中传播的解析法描述 4.2.2 光在晶体中传播的几何法描述

4.2.1 光在晶体中传播的解析法描述 麦克斯韦方程组 2. 光波在晶体中传播特性的一般描述 3. 光在几类特殊晶体中的传播规律

1. 麦克斯韦方程组 根据光的电磁理论，光在晶体中的传播特性由麦克斯韦方程组描述。 在均匀、不导电、非磁性的各向异性介质(晶体)中，若没有自由电荷存在，麦克斯韦方程组为：

为简单起见，只讨论单色平面光波在晶体中的传播特性。为简单起见，只讨论单色平面光波在晶体中的传播特性。这样处理，可不考虑介质的色散特性；同时，任意复杂光波可分解为许多不同频率的单色平面光波的叠加，所以也不失其普遍性。物质方程

2. 光波在晶体中传播特性的一般描述 (1) 单色平面光波在晶体中的传播特性 (2) 光波在晶体中传播特性的描述

（1）单色平面光波在晶体中的传播特性 A. 晶体中光电磁波的结构 B. 能量密度 C. 相速度和光线速度

A. 晶体中光电磁波的结构 是波法线方向的单位矢量设晶体中传播的单色平面波为：麦克斯韦方程组变为：

波阵面 波阵面 D E  k vp  s vr H 平面光波的电磁结构

；，所以 ① 即共面。一般情况下，与不在同一方向。；，即共面。 ② 一般情况下，和不在同一方向。间夹角与间夹角相同。重要结论：在晶体中，光的能量传播方向通常与光波法线方向不同。

B. 能量密度 根据电磁能量密度公式有：对于各向同性介质：

C. 相速度和光线速度 相速度——光波等相位面的传播速度 A' B' 光线速度——光波能量的传播速度 vr vp k s  关系： A B vp与 vr 的关系

结论： 在一般情况下，光在晶体中的相速度和光线速度分离，其大小和方向均不相同。在各向同性介质中，单色平面波的相速度即是其能量传播速度（光线速度）。

(2) 光波在晶体中传播特性的描述 A. 晶体光学的基本方程 B. 菲涅耳方程

A.晶体光学的基本方程 得：（4.2-20）所以（4.2-21）由矢量恒等式因为：

D D E E  (sD)s (kE)k k  s E⊥和D⊥的定义

又：由折射率的定义类似地定义“光线折射率”：则：或（4.2-26）（4.2-27）给出了沿某一方向传播的光波电场与晶体特性 n(nr)的关系，是描述晶体光学性质的基本方程。

B. 菲涅耳方程 ① 波法线菲涅耳方程 (波法线方程) ② 光线菲涅耳方程(光线方程)

① 波法线菲涅耳方程（波法线方程） （4.2-30）选取主轴坐标系

（4.2-31） 描述了晶体中传播的光波法线方向与相应折射率 n和晶体光学参量（主介电张量）之间的关系。

因为定义即光波场沿 x1、x2 、x3 三个主轴方向的相速度。则（4.2-33）描述了晶体中传播的光波法线方向与相应相速度 vp和晶体光学参量（主速度） vp1、v2、v3 之间的关系。

由波法线菲涅耳方程可见，对于一定的晶体，光的折射率(或相速度) 随方向变化。波法线方程是 n2 或的二次方程，一般有两个独立实根 n、n 或，因而对应每一个波法线方向，有两个具有不同的折射率或不同相速度的光波。这种沿不同方向传播的光波具有不同的折射率(或相速度)的特性就是晶体的光学各向异性。波法线菲涅耳方程确定了波法线方向上，特许的两个线偏振光（本征模式）的折射率（或相速度）和偏振态。

确定与相应的光波场和： （4.2-30）对于每一个波法线方向，有： n vp (E1, E2, E3) (D1, D2, E3) n vp (E1, E2, E3) (D1, D2, D3) 可以证明：

E D  s  k  s  D E 与给定的 k 相应的 D、E 和 s

通常称这两个线偏振光为相应于给定 方向的两个可以传播的本征模式。结论：对于晶体中给定的波法线方向，只允许有两个特定振动方向的线偏振光传播，其矢量相互垂直，因而振动面相互垂直，且有：不同的折射率或相速度不同的光线方向不同的光线速度

② 光线菲涅耳方程(光线方程) 由（4.2-27）得（4.2-36）（4.2-37）

结论： 在给定的晶体中，相应于每个光线方向，只允许有两个特定振动方向的线偏振光（两本征模）传播，其矢量相互垂直，所以振动面相互垂直。一般情况下有：不同的光线速度不同的波法线方向不同的折射率光线菲涅耳方程确定了光线方向上，两特许线偏振光的光线速度和偏振态。

作业 2，3

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