180 likes | 363 Views
Дифракция адронов при высоких энергиях: новые результаты и старые проблемы Дифракция адронов при высоких энергиях: новые результаты и старые проблемы. В. А. Петров ИФВЭ, Протвино. ДИФРАКЦИЯ. Электроны. Рентгеновские лучи. Дифракция протонов на ядрах. Дифракция протонных волн.
E N D
Дифракция адронов при высоких энергиях:новые результаты и старые проблемыДифракция адронов при высоких энергиях: новые результаты и старые проблемы В. А. Петров ИФВЭ, Протвино
ДИФРАКЦИЯ Электроны Рентгеновскиелучи Дифракция протонов на ядрах
Полные сечения растут до бесконечности?
История : Гейзенберг (1952) Eint ~Ee- μb E/2 b< (π/μ)log (E/μ ) b E/2 σ≈ (π/μ2)log2 (E/μ) История : Фруассар (1961) – Мартен (1966) σtot ≤ (4π/μ2)log2 (E/μ)
ОБЛАСТЬ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ PA PB ΔxL ≥ √s/2√‹t2›−‹t›2 ОБЛАСТЬ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ Из соотношения неопределённостей Гейзенберга: Δx Т~ RТ≥ 1/√‹-t› > 1ферми ΔxL ≥ √s/2√‹t2›−‹t›2~104ферминаLHC Дифракция- физика больших расстояний Рост продольных расстояний в дифракционных процессах тормозного излучения: Ландау-Померанчук(1953)
Символ «реджевской эпохи» s t T ≈ β(t) sα(t)
Редже -траектории α(t)при m2=t<0?
Редже-траектории в КХД при больших t(«малые расстояния»)
Малые t (« большие расстояния») αΡ(0) = 1 + g23ln2/π2 (Липатов, 1975; .......) αΡ(0) = 1 + g23ln2/π2 (1 - 5 g2/π2) ( Липатов-Фадин, Камичи-Чиафалони, 1998)
Проблема: ренорминвариантность и Померон αΡ(0) = 1 + g23ln2/π2 (1 - 5 g2/π2) αΡ(t; μ2, g2) = Φ [(t /μ2)expK(g2)] d K(g2) /dg2 = β(g2) αΡ(0; μ2, g2) = Φ (0) Если αΡ(t)аналитична в t =0, αΡ(t)= αΡ(0) + α'Ρ(0) t + ... ,то α'Ρ(0) ~ exp (1/β0g2) Аргументы неприменимы в конечной (без перенормировки заряда ) теории
. Нереджевские подходы:рациональное унитарное представление для S-матрицы Однозначное соответствие: =i ( 1 – e2iδ(s, b))/2 Эйконал: σel /σtot→l/2 U- матрица: σtot~log2s, σel ~log2s, σinel ~logs, σel /σtot→l Релятивистское обобщение уравнения Гайтлера для радиационного затухания A.A.Логунов, В. И. Саврин, Н.Е. Тюрин, О.А. Хрусталёв (1971). «Отражательное» рассеяниеи обширная феноменология (упругое рассеяние, множественное рождение, космческие лучи) С.М.Трошин, Н.Е. Тюрин (1975-2008). -1 1 0
Безмассовая КХДЕдинственный массовый параметр Λ КХД «скрыт» в бегущей константе αs(μ2).Размерная трансмутация ( Коулмен-Вайнберг, 1973):Физические массы 2 ~ μ2exp(-K(αs)) ≠0dK(αs)/dαs =β(αs).Ренорминвариантность амплитуды:T(s,0) = F [(s/μ2)expK(αs)]= F [Z].Предел свободных полей:lim T (αs→0) = 0.K (αs→0) ≈ 1/β0αs ► Z→∞T( s →∞) → 0.σtot → 0?
Где изучают и собираются изучать дифракционные процессы? • Tevatron (antip-p) 1.8 TeV • HERA (γ*-p) ≤ 300 GeV • RHIC (p-p) 70 – 500 GeV (центральное дифракционное рождение глюболов) • LHC: (p-p) 14 TeV TOTEM (полные и упругие диф.сечения) CMS( центральная дифракция, вкл. рождение Хиггса) ATLAS (центральная дифракция, вкл. рождение Хиггса) ALICE ( центральное рождение, поиск Оддерона)
ПРОБЛЕМЫ 1. Не построена модель, удовлетворяющая всем общим принципам 2. Получение из КХД траекторий Редже как аналитических функцийt, «сшитых» с областью спектроскопии 3. Каким образом траектории Редже связаны с амплитудой? 4. Как влияет конфайнмент на механизм дифракционных процессов? 5. ......... 6. ......... 7. .........