1 / 22

Fizyka

r. akad. 2007/2008. wykład II. Fizyka. Mechanika kwantowa. prof. dr hab. Bogdan Walkowiak dr inż. Marta Kamińska Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka. Równanie de Broglie’a i Einsteina.

dobry
Download Presentation

Fizyka

An Image/Link below is provided (as is) to download presentation Download Policy: Content on the Website is provided to you AS IS for your information and personal use and may not be sold / licensed / shared on other websites without getting consent from its author. Content is provided to you AS IS for your information and personal use only. Download presentation by click this link. While downloading, if for some reason you are not able to download a presentation, the publisher may have deleted the file from their server. During download, if you can't get a presentation, the file might be deleted by the publisher.

E N D

Presentation Transcript


  1. r. akad. 2007/2008 wykład II Fizyka Mechanika kwantowa prof. dr hab. Bogdan Walkowiak dr inż. Marta Kamińska Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka Zakład Biofizyki

  2. Równanie de Broglie’a i Einsteina Zarówno fale elektromagnetyczne (fotony) jaki i elektrony lub inne obiekty mikroświata, w jednych zjawiskach mogą zachowywać się jak fala, a w innych jak cząstka tzn. wykazują zarówno własności falowe jak i korpuskularne Poniższe równania wiążą cechy falowe z korpuskularnymi: • równanie Einsteina – wiąże energię z częstotliwością • równanie de Broglie’a – wiąże długość fali z pędem Zakład Biofizyki

  3. Zasada komplementarności • cechy falowe i korpuskularne uzupełniają się wzajemnie, dając pełny opis danego obiektu • w danym pomiarze stosuje się tylko jeden model, zatem w tych samych warunkach nie można stosować obu modeli • dany obiekt fizyczny, rejestrowany w wyniku pewnego rodzaju oddziaływania, zachowuje się jak cząstka w tym sensie, że jest zlokalizowany (posiada określoną wielkość, kształt i masę), natomiast kiedy porusza się – zachowuje się jak fala, która nie jest zlokalizowana, lecz rozciąga się w przestrzeni Zakład Biofizyki

  4. Zasada nieokreśloności (Zasada nieoznaczoności Heisenberga) Nie można z dowolnie dużą dokładnością określić obu wielkości występujących w równaniu tj. pędu i położenia lub energii i czasu; iloczyn nieokreśloności obu wielkości nie może być mniejszy od ħ/2 (ħ – h/2π) • jest ona wynikiem dwoistości materii • mało istotna w makroskali Ze wzrostem masy nieoznaczoność staje się mniejsza; dla ciał makroskopowych nieoznaczoność zanika i zarówno położenie jak i prędkość ciała mogą być określone dokładnie Zakład Biofizyki

  5. Zasada nieokreśloności cd.: • bardzo ważna dla rozważania cząstek elementarnych Doświadczenie Bohra – wyznaczanie położenia elektronu Aby zaobserwować elektron należy go oświetlić. Fotony oddziałują z cząstką powodując jej odrzut w wyniku zjawiska Comptona Zasada nieoznaczoności odnosi się do samego procesu pomiaru i wyraża fakt, że pomiędzy obserwatorem a obiektem istnieje zawsze pewne oddziaływanie. Nie ma sposobu na uniknięcie tego oddziaływania lub na uwzględnienie go przed pomiarem. Zakład Biofizyki

  6. Paczki fal Fala materii związana z poruszającym się elektronem składa się z nieskończonych ciągów falowych. Amplituda takiej fali jest modulowana tak, że różni się od zera tylko w obszarze przestrzeni w pobliżu cząstki, której ruch opisuje. Fala materii ma więc postać grupy fal (paczek fal) poruszających się z tą samą prędkością co rozważana cząstka. korzystając ze związku otrzymamy gdzie funkcja modulująca (obwiednia) Zakład Biofizyki

  7. Paczki fal Nakładamy dwie fale harmoniczne o jednakowej amplitudzie i zbliżonych ω1 i ω2 Dokładamy trzecią falę o amplitudzie 2a i częstotliwości Pięć fal sinusoidalnych zsumowanych wg powyższej reguły Zakład Biofizyki

  8. Paczki fal- prędkość grupowa Prędkość paczki fal lub funkcji modulującej nazywa się prędkością grupową Fala będąca sumą dwóch fal o zbliżonych długościach fali: gdzie średnia liczba falowa korzystając ze związku otrzymamy funkcja modulująca osiąga maksimum gdy lub, gdy prędkość grupowa Zakład Biofizyki

  9. Paczki fal- prędkość grupowa Ze związku de Broglie’a wynika, że dla wszystkich cząstek gdzie Podstawiając powyższe równania do otrzymamy różniczkujemy po k Oznacza to, że prędkość grupy fal materii jest równa prędkości cząstki, której ruch opisuje. Zakład Biofizyki

  10. Funkcja falowa • własności falowe cząstki (lub innego obiektu) w mechanice kwantowej opisuje funkcja falowa Ψ. Jest to w ogólnym przypadku zespolona funkcja współrzędnych przestrzennych oraz czasu: Ψ(x,y,z,t) • prawdopodobieństwo znalezienia cząstki określa kwadrat modułu funkcji falowej Zakład Biofizyki

  11. Funkcja falowa cd.: • wielkość nazywamy gęstością prawdopodobieństwa znalezienia cząstki w chwili t w pewnym punkcie przestrzeni, w otoczeniu którego wybrano element objętości ΔV • wielkość gdzie ΔV jest małą objętością w przestrzeni, jest równa prawdopodobieństwu znalezienia cząstki w chwili t w objętości ΔV • prawdopodobieństwo tego, że cząstka znajduje się „gdziekolwiek” w przestrzeni wynosi 1. Warunek powyższy nosi nazwę warunku normalizacji a funkcję Ψ spełniającą ten warunek nazywamy funkcją unormowaną Zakład Biofizyki

  12. Równanie Schrödingera Funkcję falową Ψ dla danej cząstki otrzymujemy rozwiązując równanie różniczkowe nazywane równaniem Schrödingera. Równanie nazywamy stacjonarnym, jeśli energia potencjalna cząstki nie zależy od czasu. ErwinSCHRÖDINGER (1887 – 1961), fizyk austriacki Rozwiązaniem tego równania jest możliwe tylko dla pewnych wartości energii En, które nazywamy wartościami własnymi, a odpowiadające funkcje Ψn nazywamy funkcjami własnymi. Zakład Biofizyki

  13. Równanie Schrödingera Przypadek jednowymiarowy Przypadek trójwymiarowy Zakład Biofizyki

  14. Cząstka w jamie (studni) potencjału Jeśli energia potencjalna jest równa zeru w obszarze [0,L] a poza nim U0. (U0→∞) to taki kształt energii nazywamy jamą (studnią) potencjału. Równanie Schrödingera ma w tym wypadku postać (U(x)=0) Zakład Biofizyki

  15. Cząstka w jamie (studni) potencjału Funkcja falowa cząstki jest superpozycją fali rozchodzącej się w prawo i w lewo. korzystając z otrzymamy Funkcja Ψ(x) misi spełniać warunki brzegowe: oraz W studni potencjału powinna mieścić się całkowita liczba połówek fal dla n=1,2,3,… Zakład Biofizyki

  16. Cząstka w jamie (studni) potencjału cd.: Odpowiadające tym funkcjom pędy: Tym wartościom pędu odpowiadają następujące energie kinetyczne: Najmniejsza wartość energii wynosi π2ħ2/(2mL2)(dla n=1) nosi nazwę energii zerowej a odpowiadająca tej energii funkcja falowa jest dokładnie polówką fali sinusoidalnej Zakład Biofizyki

  17. Studnia potencjału o skończonej głębokości Cząstka znajduje się w studni potencjału, której ściany mają skończoną wysokość U0 Równanie Schrödingera ma postać: Funkcja falowa odpowiadająca poziomowi E1 Zakład Biofizyki

  18. Studnia potencjału o skończonej głębokości • Rozwiązaniami są funkcje falowe • w obszarze II: • w obszarze I lub W punkcie x0 Zakład Biofizyki

  19. Studnia potencjału o skończonej głębokości Poziomy energetyczne oraz trzy fale stojące najniższego rzędu (odpowiadające energiom E1, E2, E3) dla elektronu w studni potencjału o szerokości 10-10m. Linia ciągła-poziomy studni potencjału o głębokości 800eV; linia przerywana-nieskończenie głęboka studnia potencjału Zakład Biofizyki

  20. Oscylator harmoniczny • klasycznie oscylatorem harmonicznym nazywamy cząstkę o masie m wykonującą jednowymiarowy ruch pod wpływem sprężystej siły F=-kx, gdzie k jest współczynnikiem sprężystości • w ujęciu klasycznym energia potencjalna takiej cząstki wynosi • w mechanice kwantowej zagadnienie oscylatora harmonicznego rozwiązujemy równaniem Schrödingera; jako energię potencjalną wstawiamy Proponowane rozwiązanie Zakład Biofizyki

  21. Oscylator harmoniczny Porównujemy współczynniki przy x2 Porównujemy wyrazy stałe wówczas Fala następnego rzędu ma postać: Z energią własną: Zakład Biofizyki

  22. Oscylator harmoniczny Różnica pomiędzy dwoma przyległymi poziomami wynosi Uogólniając, wzór na wartości własne ma postać: W fizyce klasycznej energia cząstki może mieć każda wartość nie wyłączając zera. W teorii kwantowej możliwe są tylko dozwolone wartości energii Zakład Biofizyki

More Related