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第二章 波函数和 Schroinger 方程

第二章 波函数和 Schroinger 方程. 质子在钯中的波函数 http://www.imr.salford.ac.uk/groups/materials%20characterisation/hydrogen%20in%20palladium.shtml. 薛定谔 ERWIN SCHRODINGER (1887-1961). §2.1 波函数的统计解释. 波粒二象性的矛盾和解释 1. 波和粒子的关系 波由粒子组成 , 波是大量粒子运动的表现

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第二章 波函数和 Schroinger 方程

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  1. 第二章 波函数和Schroinger方程 • 质子在钯中的波函数 • http://www.imr.salford.ac.uk/groups/materials%20characterisation/hydrogen%20in%20palladium.shtml

  2. 薛定谔ERWIN SCHRODINGER (1887-1961)

  3. §2.1波函数的统计解释 • 波粒二象性的矛盾和解释 1. 波和粒子的关系 • 波由粒子组成,波是大量粒子运动的表现 与减少入射粒子流密度,让粒子近似地一 个个从粒子源射出后仍有波动性的实验不符 • 粒子由波组成,粒子=波包

  4. §2.1波函数的统计解释 • 反例:i)自由粒子平面波,占据整个空间 ii)色散 群速度: 相速度: 必有色散->粒子解体

  5. §2.1波函数的统计解释 • 粒子性 颗粒性(V) 轨道(X) • 波动性 物理量周期分布(V and X) 将”粒子分布”视为物理量 叠加性->干涉,衍射(V)

  6. §2.1波函数的统计解释 • 波函数的统计解释 时间为t时刻,粒子出在位置r的几率

  7. §2.1波函数的统计解释 • 波函数的讨论 • 的平方可积 • 除了个别孤立奇点外,波函数单值,有界,连续 • 不确定性: i) 表示同一个态->归一化 ii)相角不确定性(常数相角) • 经典,态确定性 量子:几率性=>可用以计算平均值

  8. §2.1波函数的统计解释 • 波函数的讨论 • 平面波 • 多粒子体系的推广

  9. §2.1波函数的统计解释 • 动量几率分布函数 =>Fourier变换频谱展开

  10. §2.1波函数的统计解释 • 可描写体系状态, 也可描写体系状态 是同一个态,不同自变量

  11. §2.1波函数的统计解释 • 代表在 态中, 出现单色平面波 的几率

  12. §2.1波函数的统计解释 • 处在 的粒子,动量无确定值 • 相当于晶体衍射 • 如若 则

  13. §2.1波函数的统计解释 • 坐标表象和动量表象

  14. §2.2态叠加原理 • 波叠加 经典 合成的波中有各种成分 相干性 量子 相干性 新特点

  15. §2.2态叠加原理 新特点 • 可能性和概率 • 干涉项的概率性 • 是粒子运动状态概率波自身的干涉,不是不同粒子之间的干涉

  16. §2.2态叠加原理 • 波叠加原理的表述 a)如果 是可能态 则 也是一个可能态 b)在 中,体系出现 的几率是

  17. §2.2态叠加原理 • 讨论 a) b)光子偏整态:Malus定律

  18. §2.2态叠加原理 • 讨论 但任何时候观测到的都是一整个光子, 而不是 个光子 =>概率相干

  19. §2.2态叠加原理 • 讨论 c)线性叠加 d)叠加次序并不重要

  20. §2.3薛定谔方程 • 经典力学 • 牛顿方程特点: • 线性方程 • 二阶全微分方程,只有一个独立变量t • 唯一性 • 方程系数不含状态参数,有普适性

  21. §2.3薛定谔方程 • 量子力学 • 要求: • 线性方程(态叠加原理的直接要求) • 系数也不含状态参数 • t与x,y,z均为变量=>只能是偏微分方程 • 解的唯一性=>两阶正规方程

  22. §2.3薛定谔方程 • 量子力学 • 进入方程式,体现微观世界的特点(量子化) • ->0,过渡到牛顿方程

  23. §2.3薛定谔方程 • 建立方程的启示 自由粒子 已知解=>方程式(不唯一)

  24. §2.3薛定谔方程 • 已知解=>方程式(不唯一)

  25. §2.3薛定谔方程 一般情况:

  26. §2.3薛定谔方程 • 说明: a)波动力学的基本假定,表征量子体系特征的量h进入了方程式,薛定谔方程在量子力学中的地位与牛顿方程在经典力学中的地位相当 b)算符形式

  27. §2.3薛定谔方程 • 力学量用算符表示 • 两个惯例 1)只在直角坐标中适用,因为微商不协变 例:二维极坐标下的薛定谔方程

  28. §2.3薛定谔方程 • 两个惯例 2)将H分成三部分: i)与坐标无关的动量二次式 ii)只依赖于坐标的函数 iii)

  29. §2.3薛定谔方程 • 因为有波函数统计解释,因此概率流守恒定律自动包含在薛定谔方程中

  30. §2.3薛定谔方程

  31. §2.3薛定谔方程 • 为什么 而与t无关?

  32. §2.3薛定谔方程 • 定态U=U(r), 不显含t

  33. §2.3薛定谔方程 => 几率流密度变不变?

  34. §2.3薛定谔方程 • 本征值方程

  35. §2.3薛定谔方程 • 边界条件的讨论: • U连续,波函数及其一阶导数连续 • U不连续,波函数及其一阶导数连续 • U趋向无穷大 (一阶)波函数连续,一阶导数不连续 • U趋向无穷大(二阶及以上)波函数不连续,一阶导数亦不连续

  36. §2.4一维方势阱 • 一维无限深势阱

  37. §2.4一维方势阱 • 一维无限深势阱

  38. §2.4一维方势阱 • 一维无限深势阱

  39. §2.4一维方势阱 • 一维无限深势阱

  40. 一维方势阱波函数图象

  41. 一维方势阱波函数图象

  42. §2.4一维方势阱 • 思考题: • 将势能为零的区间放大或者缩小一倍(分是足够缓慢的变还是突变两种情况)时,波函数和能级怎么变? • 将势场曲线正题右移a,波函数和能级怎么变?

  43. §2.4一维方势阱 • 一维方势阱

  44. §2.4一维方势阱 • 一维方势阱

  45. §2.4一维方势阱 • 一维方势阱

  46. §2.4一维方势阱 a)偶宇称 波函数为 cos(kx) 关键:用 在 连续以代替波函数 以及导数的连续.好处在于去掉波函数中常数的影响

  47. §2.4一维方势阱 结论:无论Ua^2取何值,都有解(见下一页图)

  48. 一维方势阱偶宇称能谱图

  49. §2.4一维方势阱 b)奇宇称 波函数为sin(kx) 结论:当 时才有解(见下一页图)

  50. 一维方势阱奇宇称能谱图

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